dx'i 



ow 



d idv'\ 



OW 



dt 



\Ox'i 



dt \dx'i! 



Ox' i 



(128) 



die genau von der Form (19), (58) sind. 



41. Die Lösungen V t sind uns nach dem vorangehenden wohlbekannt. Denn 

 die Gleichung (124) wird durch die folgenden Gleichungen erledigt: 



dxi M VmOVi dm M I i», "Vi dzi_M + mjdVi 

 dt Mim Oxi ' dt Mm i dy i ' dt ~ ~M~ym~ 0~zi ' 



d ldVi\ , IMmA d lOVA , iMrm 



lä VA = , 0_ IMmA d 10VA i MmA 



\0xiJ ' dxi\ Ri T ' dt\ÖZi) ' Ozi\ Ri J 



dt \0xi 

 und fiihrt damit zu den Gleichungen 



d* Xi I M + mA . 



dt* = f öjA—rt V ' 



welche die unge-störte Bewegung des Massenpunktes «/; um M bestimmen. 



Die in Frage stehende partielie Differentialgleichung (124) wird ja auch durch 

 die Substitutionen : 



M ,. M 



in die Form (53) gebracht, in der wir friiher diese Bewegung formuliert haben. Ich 

 möchte doch hierbei ausdriicklich an den in N. 29 angemerkten Wert der Konstante 

 u der Gleichung (53) erinnern: 



H = ^(M+m)=f{M+m). 



Indem wir daher wiederum von den Bezeichungen der vorangehenden §§ Ge- 

 brauch machen, jedoch durch einen beigefiigten Index i diejenigen Grössen besonders 

 auszeichnen, die sich auf den Massenpunkt m t beziehen, setzen wir, den Gleichungen 

 (49), (50) gemäss : 



x'i = Ti , y'i = ipi , z'i = oj; , 



(129) 



d v' ,., nii Ov' kmi ./— a 0v kim ■>/— 



Oxi 2di 0y'i ,/ mt Zi , ' mj 



V l + m y + m 



(Statt / habe ich k 2 /M geschrieben). 



Und nachdem wir die Gleichung (124) erledigt und damit diejenigen Bewegungen 

 bestimmt haben, welche die w t - rings um M hatten, wenn sie je fiir sich mit M allein 



