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ab™). Ein interessantes Beispiel bietet in dieser Beziehung der 

 Diamant, dessen hoher Lichtbrechungskoeffizient Newton voraussehen 

 Hess, dass dieser Körper einen brennbaren Stoff enthalten müsse, da 

 viele brennbare Oele gleichfalls stark lichtbrechend sind. 



Grösse bis i = 4 (Kap. L, Anm. 49). Um diese Erscheinung zu erklären, nimmt 

 Arrhenius (theilweise im Anschluss an Hittorf und Clausius) an, dass solche Körper 

 in den Lösungen (besonders in verdünnten) zum Theil dissoziirt sind, wodurch die 

 Anzahl der Molekeln vergrössert wird (Kap. I., Anm. 45). Da Vorstellungen dieser 

 Art noch sehr wenig ausgearbeitet sind und bei Betrachtung der Lösungen 

 von diesem mit besonderm Nachdruck von Ostwald vertheidigten Standpunkte 

 aus, das Wasser oder überhaupt die Lösungsmittel, deren Rolle in den Lö- 

 sungen (insbesondere verdünnten) eine unverkennbare ist, gänzlich ausser Acht 

 gelassen werden, so halte ich es für nicht angezeigt, hier auf die Arrhenius'sche 

 Theorie einzugehen, obgleich dieselbe meiner Ansicht nach entwickelungsfähige 

 Keime in sich schliesst und mit der Zeit sich mit einer vollständigeren Theorie 

 der Lösungen verschmelzen kann. 



Ich erwähne nur noch, dass der osmotische Druck in den Zellen von Organismen 

 mehrere Atmosphären erreicht und wahrscheinlich eine der Ursachen ist, welche 

 die eigenthümlichen Funktionen dieser Zellen bestimmen. Demnach muss eine Er- 

 forschung dieser Erscheinungen nicht nur zur Vervollkommnung der Theorie der 

 Lösungen beitragen, sondern auch die Fortschritte der Physiologie fördern. 



30) In Bezug auf das Lichtbrechungsvermögen sei zunächst daran erinnert, dass 

 der Brechungsindex auf zwei verschiedene Arten ausgedrückt wird: a) ent- 

 weder werden alle Daten auf einen Lichtstrahl- von bestimmter Wellenlänge, z. B. 

 die Fraunhofer'sche (Natrium-) Linie D des Sonnenspektrum's oder den rothen 

 Strahl (des Wasserstoffspektrums), dessen Wellenlänge 656 Millionstel Millimeter 

 beträgt, bezogen; b) oder man wendet Cauchy's Formel an, welche die Abhängig- 

 keit des Brechungsindex und der Lichtzerstreuung von der Wellenlänge aus- 



drückt: n = A -f- p, wo A und B zwei jedem Körper eigenthümliche, aber für 



alle Strahlen des Spektrums gleichbleibende Konstanten und X die Wellenlänge des 

 Strahles, für den der Brechungsindex n ist, bedeuten. Wird diese letztere Me- 

 thode angewandt, so ist gewöhnlich die von der Lichtzerstreuung unabhängige 

 Grösse A Objekt der Untersuchung. Gladstone, Landolt u. a., welche den Begriff 

 der Refraktionsäquivalente in die Wissenschaft einführten und deren Untersuchungen 

 wir hier in Kürze erwähnen wollen, haben die erstere Methode benutzt. 



Der Lichtbrechungsindex n einer gegebenen Substanz nimmt, wie schon längst 



bekannt ist, mit der Dichte D ab, so dass die Grösse - - = c für einen Licht- 

 strahl von bestimmter Wellenläge und eine gegebene Substanz nahezu konstant 

 ist. Diese Konstante wird als Refraktionsenergie (refractive energy) bezeichnet 

 und das Produkt dieser Grösse mit dem Atom- oder Molekulargewicht als Re- 

 fraktionsäquivalent. Der Brechungsindex des Sauerstoffs ist 1,00021, der des 

 Wasserstoffs 1,00014, die Dichten dieser Gase (auf Wasser bezogen) sind 0,00143 

 und 0,00009, die Atomgewichte = 16, H = 1, folglich sind ihre Refraktions- 

 äquivalente 3,0 und 1,5. Das Wasser ist H 2 0, foglich die Summe der Refraktions- 

 äquivalente seiner Bestandteile = 2.1,5 -j- 3,0 — 6. Der Brechungsindex des 

 Wassers ist 1,331, hieraus ergibt sich das Refraktionsäquivalent — 5,958 oder 

 fast=6, wie das durch obige Rechnung gefundene. Der Vergleich der verschiedenen 

 Refraktionsäquivalente zeigt, dass die Summe der Refraktionsäquivalente der 

 Atome, welche eine Verbindung (oder ein Gemisch) zusammensetzen, (annähernd) 

 gleich ist dem Refraktionsäquivalent der Verbindung selbst. Nach den Unter- 



