SPEZIFISCHE WÄRME DER METALLE. 631 



zusammengesetzte Grösse darstellt, in welcher nicht nur der Zu- 

 wachs an Energie, der bei Aenderung der Temperatur einer Sub- 

 stanz erfolgt, sondern auch die äussere Arbeit der Ausdehnung 7 ) 



mit der Temperatur zu, beim Benzol z. B. entsprechend: 0,38+0,0014 1. Nach R. 

 Schiff (1887) ist die Aenderung der spezifischen Wärme vieler organischer Flüssig 

 keiten der Aenderung der Temperatur proportional (wie bei den Gasen, nach Cha- 

 telier) und befindet sich in Abhängigkeit von der Zusammensetzung und der absoluten 

 "Siedetemperatur. Die Theorie der Flüssigkeiten wird sich diese einfachen Verhält- 

 nisse, die an die Einfachheit der mit der Temperatur stattfindenden Aenderungen 

 •des spezifischen Gewichts (vergl. Kap. 2. Anm. 34), der Kohäsion und anderer Eigen- 

 schaften der Flüssigkeiten erinnert, aller Wahrscheinlichkeit nach, zu Nutze ziehen. 

 Dieselben lassen sich alle durch die lineare Funktion der Temperatur: a-f-bt ebenso 

 annähernd ausdrücken, wie die Eigenschaften der Gase durch die Gleichung pv=RT. 



Was das Verhältniss der spezifischen Wärme der Flüssigkeiten (und festen 

 Körper) und ihrer Dämpfe im Allgemeinen anbetrifft, so ist darauf hinzuweisen, 

 dass die spezifische Wärme des Dampfes einer Flüssigkeit (und auch eines festen 

 Körpers) immer kleiner, als die der Flüssigkeit selbst ist. Sie beträgt z. B. beim 

 Benzol als Dampf 0,22, als Flüssigkeit 0,38; beim Chloroform als Dampf 0,13, als 

 Flüssigkeit 0,23; beim W^asser als Dampf 0,475, als Flüssigkeit 1,0. Wie verwickelt 

 •die Verhältnisse sind, welche die spezifische Wärme bedingen, ist schon daraus zu 

 ersehen, dass dieselbe für Eis kleiner ist, als für flüssiges Wasser (=0,502). Nach 

 Regnault ist die spezifische Wärme der Bromdämpfe = 0,055 (bei 150°), des 

 flüssigen Broms = 0,107 (bei 30°) und des festen = 0,084 (bei — 15°). Die spezifische 

 Wärme der festen Benzoesäure ist von 0° bis 100° (nach Versuchen und Bestim- 

 mungen von Hess 1888) = 0,31 und der flüssigen = 0,50. Zu den gegenwärtigen 

 Aufgaben der Chemie gehört die Aufklärung der verwickelten Verhältnisse, welche 

 zwischen der Zusammensetzung und solchen Eigenschaften wie die spezifische 

 Wärme, die latente Wärme, die Ausdehnung durch Wärme, die innere Reibung 

 und die Kohäsion bestehen. Zusammenfassen lassen sich dieselben nur durch eine 

 vollständige Theorie der Lösungen, eine Theorie, deren Erscheinen jetzt in relativ 

 kurzer Zeit erwartet werden kann, um so mehr, als vieles hierauf Bezügliche schon 

 theil weise aufgeklärt ist. 



7) Die zum Erwärmen eines Gewichtstheils eines Körpers um einen Grad erfor- 

 derliche Wärmemenge Q lässt sich durch die Summe Q = K -j- B -f- D ausdrücken, 

 wobei K die wirklich zum Erwärmen verbrauchte Wärmemenge oder die soge- 

 nannte absolute spezifische Wärme ist, B die Wärmemenge welche auf die bei 

 der Temperaturänderung stattfindende innere Arbeit verbraucht wird, und D die zur 

 äusseren Arbeit erforderliche Menge. Bei Gasen kann letztere leicht bestimmt wer- 

 den, wenn man deren Ausdehnungskoeffizienten kennt, der 0,00368 beträgt. Führt 

 man hier dieselben Betrachtungen aus, wie sie im 1-ten Kapitel gegen Ende der 

 Jl-ten Anmerkung beschrieben sind, so findet man, dass ein Kubikmeter Gas, um 

 1° erwärmt, die äussere Arbeit von 10333.0,00368 oder 38 02 Kilogrammmeter lei- 



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 stet, wozu ' oder 0,0897 Wärmeeinheiten erforderlich sind. Es ist dies der 

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Wärmeverbrauch der äusseren Arbeit, die von einem Kubikmeter Gas geleistet 



wird; die spezifische Wärme wird aber auf die Gewichtseinheit bezogen, auf diese 



muss daher die gefundene Wärmemenge (0,0897) umgerechnet werden, um den 



Werth von D zu erhalten. Ein Kubikmeter Wasserstoff wiegt bei 0° und 760 mm. 



Druck 0,0896 Kilo: ein Gas, dessen Molekel das Gewicht M hat, besitzt die Dichte 



M 



-q , ein Kubikmeter desselben wird folglich (bei 0° und 760 mm) 0,0448 M Kilo 



wiegen und ein Kilogramm das Volum von ktäö M Kub.-Meter einnehmen. Folg- 



