2 E. EDLUND, THÉEORIE DES PHÉENOMENES ELECTRIQUES 
de Pélectricité, cette mobilité est arrétee, et dépend de celle des molécules du corps 
matériel qui contient F'éther. Si le corps matériel non-conducteur est un gaz ou un 
liquide åa fluidité parfaite, les particules de F'éther conservent leur mobilité, ces der- 
niéres se transportant alors avec les particules du gaz ou du liquide. De cette mobilité 
des molécules de PFéther, il suit forcément que la pression hydrostatique doit étre égale 
dans toutes les directions comme chez les liquides et les gaz ordinaires. On peut done 
appliquer a Pether le principe d'Archiméede, qu'un corps introduit dans un fluide perd 
une quantité de poids égale au poids du fluide déplacé, quoiqu'il ne soit naturellement 
pas question ici de la pesanteur, mais de la répulsion entre les molécules d'éther. Un 
grand jour a été jeté sur lapplication de ce principe a la question qui nous occupe, 
par quelques-unes des expériences diamagnétiques bien connues de PricKeEr. Il constata 
qu'un corps magnétique doué d'une force magnétique inférieure a celle du liquide dans 
lequel il se trouvait en suspension, ') était repoussé par les pöles de Vaimant, et qu'un 
corps diamagnétique suspendu dans un liquide magnétique, était plus fortement repousseé 
par les mémes pöles, que sil se trouvait dans une matiére fluide ou gazeuse moins 
magnétique. 
Une molécule d'éther est en repos, du moment ou elle est également repoussée 
de tous les cötés. Un corps matériel ne peut se mouvoir sous F'effet d'une action élec- 
trique, si PFéther qu'il contient est repoussé de tous les cötés d'une maniére egale. 
La répulsion est-elle moindre d'un cöoté que de VFautre, le corps devra, sil est libre, se 
mouvoir du cöté déterminé par la résultante des forces répulsives. Si lF'on veut déter- 
miner le mouvement produit chez un corps £ parle fait qu'un autre corps, Å, se trouve 
dans son voisinage, on peut, sans apporter aucune restriction a la solution du probleéme, 
considérer ÅA comme fixe et immobile, et B seulement comme libre. 
Il faudra prendre alors les circonstances suivantes en consideration: 
1” L'action qui s'exerce directement entre Téther de A et celui de B. 
2” L'action sur FPéther de B de tout le milieu environnant, a Fexception de Véther 
contenu dans ÅA. 
3” Laction de Féther de A sur Véther qui, si I'on éloignait B£B, se trouverait dans 
FPespace actuellement occupé par PB. 
4” L'action de tout le milieu environnant, åa l'exception de lF'espace occupé par ÅA, 
sur I'éther qui, dans le cas ou &£ aurait été éloigné, se trouverait dans P'espace 
occupé en dernier lieu par B. 
On a de la sorte évidemment pris toutes les causes actives en considération. Les 
deux premiers cas ont rapport a l'effet de toute la masse d'éther environnante sur 
Féther de B; les deux derniers expriment par contre le méme effet sur Véther qui, si 
l'on éloignait B, se trouverait a la place actuellement occupée par celui-ei. Or, en 
prenant la somme algébrique des deux premiers cas, et en en retranchant la somme 
des deux derniers, on obtient, en conformité du principe d'Archiméde, V'expression du 
mouvement créé chez B. Cela devient évident par les applications que nous allons 
immediatement en faire. 
1) PoGG. Annalen, Tome LXXVII p. 578. 
