KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. 2. N:o 8. 3 
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Attractions et répulsions électrostatiques. 
Pour expliquer les phénomeéenes optiques, on a admis que la matiere pondérable 
exerce une attraction sur l'éther. Il suit, des recherches de FizEaAUv, qu'une partie de 
Féther qui se trouve dans les pores d'un corps, est fixee aux molécules de ce corps, 
tandis que Tautre partie reste plus ou moins libre. La premiere partie ne peut étre 
transportée d'un point a Pautre de Tespace qu'avec les molécules pondérables auxquelles 
les molécules d'éther sont retenues par la force de VF'attraction; rien n' empéche, toute- 
fois, d'admettre que les molécules d'éther peuvent étre transportées sur la surface de 
la molécule pondérable, quoiqu'elles ne s'en laissent pas éloigner. Ces couches d'éther, 
qui entourent les molécules pondérables avec lesquelles elles sont constamment licées, 
doivent posséder une plus grande densité que celle appartenant a F'éther dans le vide. 
Leur densité varie de méme avec les corps, parce que, a l'instar de ce que I'on admet 
en optique, l'intensité d'attraction des molécules matérielles sur FP'éther, varie d'un corps 
a lI'autre. Quand on approche d'une molécule extérieure d'éther un corps qui se trouve 
a Fétat normal, Péquilibre de cette molécule n'en est pas dérangé. HH faut, pour que 
cela puisse avoir lieu, que le corps contienne en premier lieu autant d'éther qu'en 
pourrait contenir l'espace occupé par lui, et en second lieu un excés d'éther assez grand 
pour que la répulsion exercée par cet exces sur la molécule d'éther en question ait la méme 
valeur que l'attraction de la matiere du corps sur la méme molécule. C'est cet excés d'éther 
qui est fixé aux molécules matérielles. Pour ce qui concerne, par contre, la masse d'éther 
plus ou moins libre contenue dans le corps, elle est égale a la masse d'éther qui, dans 
le cas ou F'on eloignerait le corps en question, se trouverait dans l'espace actuellement 
occupé par ce dernier. La quantite d'éther libre que renferme un corps a I'état normal, 
est donc proportionnelle, d'un cöté, au volume de ce corps, et indépendante, de V'autre, 
de la nature de ce dernier. Mais, comme une partie de lT'espace occupé par le corps 
est remplie des molécules de celui-ci, la densité de VFéther dans les pores sera plus 
grande que sa densité dans le vide. Il existe, cepeudant, une égale quantité d'éther 
libre dans des volumes égaux du corps et du vide. 
Nous admettons qu'un corps soi-disant chargé d'électricité positive, contient plus 
d'éther libre qu'a Fétat normal, et que la quantité d'éther d'un corps électronégatif est 
moindre que quand PFétat électrique est normal. On pourrait peut-étre admettre le 
contraire, mais plusieurs phénoménes électriques semblent indiquer que I'hypothése pré- 
citée est la vraie. 
Nommant a et a, les quantités d'éther libre que les corps ÅA et B contiennent a 
F'état normal, nous considérerons en premier lieu le cas ou tous deux sont positifs, et ou 
4 posséde Vexcés b et B l'exceés b,. Si la distance entre ces deux corps est r, et qu'elle 
soit suffisamment grande par rapport au volume de ces corps, la répulsion directe qui 
existe entre eux, peut étre exprimée par 
(a +:b).(ar+ by). 
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