KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. I2. N:o 8. 5 
On obtiendra de lå, par le méme procédé que ci-dessus, comme expression de 
F'attraction entre les deux corps: 
bb, 
2 
—- 
Lattraction suit donc ici la loi connue. 
Nous supposons que trois corps électrisés, 4, B et C, ayant les quantités respec- 
tives d'éther a + b, a, + hb, et au + bu, exercent une action les uns sur les autres. ÅA et 
C sont fixes, B£ est libre. Nous allons maintenant calculer le 
mouvement produit chez 8 le long de la ligne de jonction 
entre Å et B, par suite de F'action de A sur B. 
Soit 7, la distance entre A et B, et ry celle entre C 
et B, et désignons par 9 Vangle formé par ces deux lignes 
de jonction (voir la fig. ci-contre). On recoit donc, pour 
Faction directe de Véther de A sur Féther de B, ou pour 
ce qui concerne le 1” cas: 
r 
2 
Laction sur Yéther de B de tout F'éther environnant, a Vexception de Fespace 
occupé par ÅA, soit le 2” cas, sera: 
On (a, SF bi) Cos Ö ad (ar är bi) 
OR Op SR 
le 3" cas donne: 
(a + b) a 
FR IS TA 
2 
Ts 
et le Aeme, : 
bud, Cos9 , am 
2 2 
Ti Un 
En retranchant de la somme des deux premiéres expressions la somme des deux 
dernieres, on obtient comme expression du mouvement du corps B le long de la ligne AB: 
bby' ””babri Cos O 
2 2 
Ti Tu 
| bb, ; c Manda a 
Le premier terme de cette expression provient de Faction de F'éther de A sur 
1 
Fether de B. I en résulte que le mouvement produit dans ce cas par A sur B, est 
tout aussi grand que si la masse d'éther environnante était symétriquement répartie 
autour de B, c'est-å-dire comme si le corps C ne se trouvait pas lå. Le mouvement 
qu'un corps électrisé AÅ provoque chez un autre corps B, est par conséquent indépen- 
dant de la maniére dont F'éther est réparti dans F'espace non-conducteur qui entoure B. 
