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E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
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Electrisation par influence. Charge du condensateur. 
Supposons maintenant qu'un corps ÅA, avec exces d'éther, agisse sur un autre 
corps, LB, originairement a FP'état normal et bon conducteur de FPéther. A possédant un 
exceés déther, la répulsion sur chaque molécule d'éther de £, sera plus forte sur le 
cöté en face de A que sur tous les autres. $Le résultat en devra nécessairement étre 
que PFéther se rassemblera sur le cöté de B dont la face n'est pas tournée vers A, et 
qu'il se présentera de la sorte un déficit sur le cöté faisant face å ÅA. 
Si, par contre, AÅ présente un deficit d'éther, une molécule quelconque de Téther 
de B sera nécessairement plus fortement repoussée, par le milieu environnant, du cöté 
tourné vers 4 que de tout autre cöté. Il se forme done iei un excés d'éther accom- 
pagné d'un déficit du cöoté opposé. 
I est évident que, dans ces deux cas d'induction, Vattraction doit se produire 
entre les deux corps, car la distance entre Vexcés de Tun et le déficit de Fautre est 
toujours inférieure a la distance entre les deux déficits ou les deux excés. 
La figure ci-jointe représente un condensateur, dans lequel 
c et d sont les deux armatures et ah la couche isolante qui les 
separe. L'armature d est mise en communication avec la terre 
par le fil de métal f. Si, maintenant, de F'éther est transporté 
RR <—« sur Parmature c de maniere que sa densité soit plus grande qua 
FPétat normal, la répulsion sur FPéther de Farmature d sera plus 
grande du cöté A que du cöté £, ce qui fait passer une partie 
Å de PFéther de F'armature d par le fil f åa la terre. Cet écoule- 
AC ment de FP'éther dans la terre, continue jusqu'a ce que la répul- 
sion sur une molécule m quelconque d'éther de Varmature d, 
soit egale des deux cötés A et B. Quand cet équilibre survient, l'excés d'éther ent 
doit nécessairement étre supérieur au déficit en d, vu que la distance depuis la molé- 
cule d'éther m jusqu'a cet excés, est plus grande que jusqu'au deficit situé dans la 
méme armature que la molécule d'éther en question. TL'excés de c est donc toujours 
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supérieur au déficit de d, et le rapport entre eux augmente a mesure que I'on aug- 
mente YF'épaisseur de la couche isolante entre les armatures. Une partie de V'excés 
d'éther de TYarmature c est retenue sur cette armature, et doit, par conséquent, étre 
considérée comme latente, la répulsion exercée sur elle étant plus grande du cöté 
A que du coté B. Or, cette partie latente est évidemment inférieure au déficit existant 
dans Farmature d. Une partie de F'éther de c est donc libre. Si Flon réunit les deux 
armatures au moyen d'un conducteur, V'excés passe de V'une å Fautre, et c'est ce qui 
constitue le courant de décharge. En un mot, toutes les circonstances qui se ratta- 
chent a la charge et a la décharge d'un condensateur, peuvent s'expliquer de cette 
maniere. 
