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KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. |2. N:o 8. 
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Lexcés ou le déficit de Péther se porte å la surface des corps conducteurs. 
Il est facile de démontrer que F'excés ou le déficit de F'éther dans un corps doit 
se placer å la surface de ce dernier. 
Soit un corps A, ayant une certaine quantité d'éther a +b, dont b est Pexcés. 
Il est évident que F'éther de T'espace environnant et la quantité d'éther a dans A doi- 
vent se faire mutuellement équilibre. Tout PFéther qui se trouve dans F'espace en- 
vironnant, réuni a la quantité d'éther a du corps 4, ne peut donc exercer aucune action 
sur une molécule de Fexcés b. La répartition de F'excés est absolument la méme que 
"si toute la quantité d'éther environnante et la quantite a du corps 4 n'existaient pas. 
I faut donc que l'excés se comporte comme sil existait seul, et dans ce cas il se place 
åa la surface, comme I'a démontré PoIisson. 
La circonstance que le deficit doit également se placer åa la surface, peut se dé- 
montrer de la maniére suivante. Supposons d'abord que le corps A contienne la méme 
quantité dether qu'a Fetat normal. Une molécule quelconque d'éther de A se trouve 
done en équilibre, vu que toutes les répulsions s'annullent mutuellement, ou, en d'autres 
termes, qu'elles ont zero pour résultante. Il suit de lå que la résultante des répulsions 
de toutes les molécules du milieu environnant doit étre égale a la résultante des répul- 
sions des molécules d'éther qui se trouvent dans le corps, et qu'elle agit nécessairement 
dans une direction opposée a cette derniére. Mais nous savons, relativement aux molé- 
cules déether du corps, quelles cherchent, par suite de leur répulsion mutuelle, å se 
placer åa sa surface. La résultante des répulsions de toutes les molécules d'éther du 
milieu environnant, devra donc tendre a repousser les molécules d'éther du corps de 
la surface aux parties centrales. Supposons maintenant un corps présentant un déficit 
d'éther, cest-å-dire en ayant une quantite moindre qu'a létat normal; la résultante 
de la répulsion des molécules extérieures aura forcément la prépondérance, et, par 
consequent, les molecules d'éther du corps seront poussées de la surface a l'intérieur. 
Or, comme le corps contient maintenant une moindre quantiteé d'éther qu'a F'état normal, 
il en devra résulter un déficit a la surface. ') 
SED 
Remarques sur les corps isolateurs et sur la couche d'éther condensé autour des 
molécules matérielles. 
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Aucun corps ne pouvant étre considéré comme parfaitement non-conducteur, il 
est nécessaire d'admettre que, méme chez ceux qui ont la moindre conductibilité, V'éther 
libre se déplace légerement sous Y'influence des forces électriques extérieures. «Tisolateur 
!) Comme nous Favons vu, les phénoménes électriques commencent å se montrer des que Von augmente ou que 
Pon diminue de maniere ou dautre la quantité d'éther que contient un corps daus son état normal. Il n'en 
résulte toutefois pas, comme snite immédiate, que les corps électrisés doivent faire preuve d'autres propriétés 
optiques quwå Pétat naturel. La vitesse de propagation de la lumiere, et par conséquent aussi les longueurs 
d'onde ne dépendent pas exclusivement de la densité de Féther, mais du rapport entre son élasticité et sa densité. 
