8 E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
dans lequel se font la plupart des expériences électriques, est Fair atmosphérique. Si 
Flon suspend dans Pair un corps ayant un excés d'éther, les molécules d'éther de Fair 
environnant cherchent åa s'éloigner du corps électrisé. Il est naturel que leur déplace- 
ment ne peut étre que minime, car, dans les circonstances ordinaires, l'air n'en devient 
pas électrique et ne trahit la presence d'aucun effet électroscopique. Chaque infime 
portion de la masse dair environnante contient donc tout autant d'éther qu'åa Fétat 
normal, et le déplacement en question des molécules d'éther n'a pour cette cause pu 
dépasser les distances moléculaires. Une petite partie queleconque dir située a une 
certaine distance du corps électrisé mentionné ci-dessus, se comporte par conséquent, 
par rapport åa celui-ei, comme si aucun déplacement des molécules d'éther n'avait eu 
lieu. Il en est, on le concoit sans peine, autrement de Fair en contact avec la surface 
du corps électrisé. Ici, le déplacement moléculaire de Féther dans Fair est de nature 
a agir sur PFéther de la surface du corps précité. Une minime partie de ce dernier 
éther est dissimulée par ce déplacement et empéchée par la de se porter d'un point aå 
Pautre de la surface du corps. Evidemment cette circonstance n'a pas de signification, 
si I'on veut calculer le mouvement du corps då åa Faction des forces électriques extérieures. 
On peut donc considérer dans ce calcul Fair comme étant absolument non-conducteur. 
Les molécules matérielles d'un corps ne peuvent pas contenir dether, parce 
qu'elles remplissent intégralement l'espace occupé par elles. &Les molécules matérielles 
forment done de véritables vides dans la masse d'éther répandue au reste partout. Si 
FI'on éloigne Féther de Tarmature intérieure d'une bouteille de Leyde, il se forme, comme 
il a été montré plus haut, une couche d'éther condensé a Parmature extérieure. Cette couche 
extérieure augmente a mesure que la quantité d'éther enlevée a 'armature intérieure est plus 
grande. De la méme maniére et pour la méme raison, il doit se former une couche d'éther 
condensé a la surface des molécules matérielles. Ces derniéres peuvent donc étre considé- 
rées comme des bouteilles de Leyde en miniature, dont Varmature intérieure a été dépouillée 
de tout éther. Si, de facon ou d'autre, la répulsion de Téther environnant sur cette couche 
d'éther condensé devient plus grande, la quantite d'éther condensé y augmente simul- 
tanément. Si, par conséquent, I'on transporte la molécule matérielle dans un espace 
ou Féther posséde une plus grande densité, la couche d'éther condensé s'accroit. Cet 
aceroissement continue jusqu'a ce que la force avec laquelle, par suite de leur répul- 
sion mutuelle, les molécules d'éther cherchent å se détacher de la surface de la molécule 
matérielle, soit égale a la force répulsive agissant du dehors, laquelle tend a retenir les 
molécules d'éther å leur place. Alors ces deux forces, agissant dans une direction opposee, 
se font mutuellement équilibre. Si, maintenant, la répulsion de Féther environnant di- 
minue subitement, une partie de T'éther condensé est, par suite de la répulsion mutuelle 
des molécules d'éther, expulsée de la surface de la molécule matérielle, et la quantité 
d'éther condensé en diminue d'autant. Les molécules d'éther sont expulsées par quan- 
Si donc Yeélasticité de YV'éther augmente ou diminue proportionnellement å sa densité, il ne peut survenir de 
modification relativement å la vitesse de propagation de la lumiere, å la réfraction, ete. Te fait que certaines 
expériences (Poggend. Annalen, Tome CXXIV, p. 507) ont montré les mémes propriétés optiques chez les corps 
électrisés que chez ceux å F'état neutre, n'infirme donc nullement la these que les phénoménes électriques sont 
produits par V'éther. 
