10 E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
Il en résulte que de la chaleur doit disparaitre au point du circuit ou la force élecetromo- 
trice se trouve en activité, ce que prouvent au reste les phénoménes de PertiErR. La 
naissance du courant galvanique se simplifie singulierement de”la sorte: les forces élec- 
tromotrices ne créent rien de nouveau, mais elles transforment simplement un mouve- 
ment en un autre. On peut les comparer å des machines ordinaires transformant une 
espéce de mouvement en une autre. 
Nous nommons d la quantité d'éther libre qui se trouve sur T'unité de longueur 
d'un conducteur ayant la section ZI. Si, maintenant, la vitesse de F'éther est h,, la 
quantite d'éether qui aura, dans TFunité de temps, passé par une section transversale, 
sera conséquemment égale a dh. Si le méme courant traverse un autre conducteur 
ayant la section a, et si la vitesse de Féther dans ce dernier conducteur est désignée 
par h, on aura donc dh, =adh. Il suit de lå, que le rapport entre les vitesses de F'éther 
lugn barken 3 E 
dans les deux cas, sera Z c'est-a-dire que, pour la méme intensiteé de courant, 
les vitesses sont en raison inverse des sections. 
Si Pon nomme 7 VFintensité du courant, et a la section du conducteur, on recoit 
i=adh. Amsi, dans un seul et méme conducteur, i est proportionnel å Ah. Mesurée 
de cette sorte, lintensité de courant i est égale å la quantité d'éther qui, pendant 
I'unité de temps, a passé par une section transversale du conducteur. Elle est égale å 
I'unité, quand PFunité de la masse d'éther passe, dans F'unité de temps, par une section 
transversale. Cette mesure de TPFintensité du courant peut étre appelée la mesure 
mécanique. 
Quand il est question du courant galvanique, il faut soigneusement distinguer 
entre deux espéces différentes de vitesse. Crest ce que fera facilement comprendre la 
comparaison avec les phénoménes correspondants chez un gaz ordinaire. Nous suppo- 
sons un long tube rempli dair ordinaire. L'une des extremites du tube est ouverte, et 
dans F'autre se trouve un piston qui se meut å volonté dans le tube. Supposons que, 
pendant TPFunité de temps, le piston est introduit d'une certaine distance dans le tube. 
Le mouvement qui en résulte dans la masse dair, se propage avec une vitesse telle, 
que les particules d'air situées a environ 330 métres de distance du piston, commencent 
a se mouvoir 1 seconde plus tard que le piston méme. Cette vitesse de propagation 
est indépendante de la vitesse avec laquelle on introduit le piston dans le tube; elle 
n'est rien autre que la vitesse de la propagation du son dans Pair, laquelle, comme on 
le sait, est la méme pour les divers tons, et dépend du rapport entre PF'élasticité et la 
densité de Fair. Il en doit étre aå peu preés de méme de F'éther. Représentons-nous 
donc que le tube est rempli d'éther a VFexclusion de toute autre matiére, ou, en d'autres 
termes, que l'expérience a lieu dans le vide. Un refoulement de la masse d'éther å 
une des extrémités du tube, devra se propager vers Vautre” extreémité avec une vitesse 
égale a celle de la lumiére dans le vide, soit 298 millions de métres par seconde. 
Comme cette vitesse dans le vide est égale pour les diverses couleurs, et quelle est 
par conséquent indépendante de la vitesse vibratoire, elle doit étre également, dans le 
cas en question, indépendante de la vitesse du refoulement. Si le tube contient simul- 
tanément une autre matiere que de Féther, la vitesse de propagation sera inférieure au 
