16 E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
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des deux molécules, et de la somme de toutes les variations de la vitesse relative totale. 
La formule conserve de méme toute sa valeur, si la vitesse absolue des deux molécules 
dans leurs circuits respectifs n'est pas constante, pourvu que I'on ait égard å cette cir- 
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constance dans la formation de 
I 8. 
Détermination des fonctions 9 et wv. 
Nous choisissons, pour déterminer ces fonctions, le cas ou les deux molécules m 
et m' se meuvent, avec une vitesse constante et égale, dans des circuits droits et paralleles. 
Nous supposons que les molécules m et m' constituent des éléments de deux courants 
galvaniques séparés Tun de Pautre. Si deux courants a et b sont situés å proximité 
Pun de Pautre, il en résulte en a un courant d'induction des que F'intensité du courant 
b augmente ou diminue. Aussi longtemps que PFintensité du courant b reste constante, 
ce courant ne peut ni augmenter, ni diminuer la vitesse avec laquelle se meuvent les 
molécules d'eéther du courant a. La vitesse de Véther dans ce courant est alors préci- 
sément aussi grande que si le courant b n'existait pas. Nous nous réservons de développer 
plus longuement cette circonstance a PFartiele de Finduction galvanique. La molécule nm 
agit donc sur la molécule m sans pouvoir en augmenter ni en diminuer la vitesse dans 
le circuit, ce est-a-dire sans pouvoir la transporter dans le circuit; il en est de méme de 
Paction de la molécule m sur m'. TI suit de lå, que la totalité du mouvement produit 
par Faction mutuelle de ces molécules, passe aux éléments de circuit dans lesquels elles 
se trouvent. 
Nous avons vu précédemment, quand il était question des phénomeénes éelectrosta- 
tiques, que si trois corps électrisés A, B et C agissent les uns sur les autres, le mouve- 
ment imprimé a £ par A le long de leur ligne de jonction, est précisément aussi grand 
qui si C n'existait pas; ou, en d'autres termes, que le mouvement imprimé par 4 å B 
le long de la ligne de jonction précitée, est indépendant de la maniere dont Féther est 
réparti autour de £. Nous pouvons admettre, dés-lors, dans le calcul suivant, que les 
molécules m et m' sont seules en mouvement, et que tout le reste de la masse d'éther 
est au repos et réparti d'une maniére uniforme. 
Si Pon veut trouver la variation produite dans la distance entre deux elements 
de circuit par Paction réciproque des molécules d'éther, on peut considérer Pun des 
éléments comme fixe et lI'autre seul comme libre. Nous supposons, dans ce cas-ci, que 
F'élément de circuit dans lequel m' se meut est libre, et que celui qui appartient a m 
est immobile. 
De méme que pour les phénoménes électrostatiques, nous avons åa prendre en 
considération les quatre circonstances suivantes: 1:o T'action mutuelle directe des deux 
molécules d'éther; 2:o Vaction sur m' de tout le milieu environnant a Fexception de m. 
Cette action posseéde évidement une résultante égale å la répulsion, prise avec le signe 
contraire, entre la molécule m' et la molécule m supposée au repos; 3:o Faction de m 
