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KONGL. SV. VET. AKADEMIENS: HANDLINGAR. BAND. 12. N:o 8. 1 
sur l'espace occupé par la molécule m', ou plutöt sur la molécule m' supposée au repos; 
et 4:o F'action, sur le méme espace, de toute la masse d'éther environante, a V'exception 
de m. Cette action est identique åa la répulsion, prise avec le signe contraire, entre 
les molécules m et m', toutes deux supposées au repos. Si I'on ajoute les actions sur 
m', prévues dans les deux premiers cas, et si on en retranche la somme correspon- 
dante des deux derniers, on obtient, en conformité du principe d'Archimede, V'action 
cherchée sur m' ou sur F'élément de circuit ou m' se meut. 
Pour saisir plus clairement la justesse de ce procédé, que I'on pose la question 
de la maniére suivante: ce dont il s'agit, c'est de trouver le mouvement produit, chez 
la molécule m', ou plutöt chez F'élément de circuit ou m' se trouve, par la mise en 
mouvement de la molécule m. Or, le mouvement cherché chez F'é€lément de circuit de 
m', dépend évidemment de la modification amenée, dans la répulsion entre m' et m, 
par la circonstance que cette derniére a été mise en mouvement. On obtient donc 
F'expression du mouvement cherché, en retranchant de la répulsion entre les molécules 
m et m, quand cette derniere est considérée en mouvement, la répulsion entre les mémes 
molécules quand on considére la molécule m comme étant au repos. Le reste obtenu 
de la sorte, n'est en réalité rien autre que la somme des deux premiers cas énoncés 
ci-dessus. On obtient d'une manieére analogue les effets de répulsion auxquels se ré- 
ferent les deux derniers cas. Il est maintenant facile de trouver I'expression algébrique 
de Faction réciproque de deux éléments de courant. Si nous supposons que les deux 
molécules m et m' se meuvent, sur des lignes paralléles, dans la méme direction, comme, 
par exemple, vers b et b' (voir la fig. 6), leur distance réciproque ne subira aucune 
modification, vu qu'elles se meuvent avec la méme vitesse. Leur action réciproque directe 
sera des lors la méme que si elles étaient toutes deux au repos. On a donc, pour 
Faction qui se rapporte au cas n” 1: 
mm 
2 
Yr? 
Comme n' séloigne de m, si cette derniére est considérée au repos, on a, pour 
fexeasin: 2: 
+ = F + p(+h. Cos 0) + w(r, - Ib Cost ov 
On obtient, pour le n” 3, dans lequel m se rapproche de V'espace occupé par m': 
mm! 
3 F + (5 hb. Coso) + wvitr, - [1 — Cos? ov 
On a, en dernier lieu, pour le n” 4: 
1 
mm 
La 
Tr 
Si, maintenant, l'on retranche la somme des deux derniéres expressions de la 
somme des deux premieres, on trouve, comme résultat définitif: 
2 
r 
+ (Or (+ h . Cos 0) + g(— h . Cos 0) + 2w(r, > HESCoS ov] Foss ogbedbon (4). 
[S 
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