KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. |2. N:o 8. 19 
En rendant dans la formule (4) le Cos 9 =1, la valeur de la fonction w devient 
égale å zéro. Dans ce cas, les deux éléments de courant sont situés sur une seule et 
méme ligne, fait par lequel leur vitesse relative devient constante et égale a zéro. La 
formule (4) se transforme de la sorte en 
-— 
En posant, de la méme maniére, le Cos 9=1 dans la formule empirique (IEOR 
obtient, par la comparaison avec la formule (9): 
mm! 
r? 
PEST ÄT RN SINE (9). 
p(+) + p(— h)=— 3 kli; 
d'ou, si I'on remplace h par h. Cos 9, on recoit: 
pl+ hb. Cos 0) + pl(—- h. Cos 0)=— >= kli. CSA: rk AE (10). 
En introduisant maintenant dans la formule théorique (4) les valeurs trouvées 
de la fonction w et de la somme gÖ(+h.Cos9)+ gl(— hh. Cos6B), on a: 
172 c 
di = h ös 5 Cost 9), 
formule identique a celle tirée directement des observations. 
La formule (10) donnée ci-dessus, détermine la somme des deux fonctions &. 
Cette somme est toujours négative. Naturellement, on n'en peut pas conclure immé- 
diatement la forme de la fonction elle-méme, vu qu'un terme pourrait avoir disparu 
dans Faddition. On sait, d'aprés ce qui précéde, que gl(— Ah) doit toujours étre néga- 
tif, mais, par contre, f(+h) toujours positif. Cela n'est possible que par un seul 
moyen, savoir que la fonetion 9 contienne, outre le terme dans lequel entre le carré 
de la vitesse relative, un second terme ou cette vitesse entre a une puissance impaire, 
et que la valeur de ce dernier terme soit plus grande que celle du premier. Nous 
supposerons, maintenant, que cette puissance impaire est la premiere, supposition la seule 
correcte, comme on le verra quand il sera question de deux courants paralleles å direc- 
tion opposée. Cela nous donne: 
pq(—h . Cos 0)=— ah . Cos 0 — 31? Cos' ol 
pg(+ hb. Cos 9) = ah . Cos O — TR Cos” 0 
ou a est une constante. On a done obtenu le méme résultat que si I'on s'était figuré 
la fonetion & développée en série suivant les puissances ascendantes de la vitesse rela- 
tive, et si I'on n'avait conservé que les deux premiers termes de cette série. 
Nous passons maintenant au cas ou les molécules m et m' se meuvent en direc- 
tion opposége dans des circuits paralleles. Nous supposons que la molécule m' se meut 
vers le point a', tandis que m s'avance vers le point b (fig. 6). «Il est évident que la 
