KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. I2. N:o 8. 23 
Si la contre-pression sur l'unité de section est aussi forte dans la partie la plus large 
du tuyau que dans la plus étroite, la diminution de Vintensité du courant est la méme 
dans les deux cas. Il en sera toujours de méme, quelle que soit la nature de la résis- 
tance, pourvu que le fluide employé soit doué d'une fluidité suffisante pour commu- 
niquer une pression ségale dans toutes les directions. 
Ce qui vient d'étre dit, a une application directe au courant galvanique. Quelque 
opinion que l'on puisse avoir sur la nature de VFélectricité, tout le monde est d'accord 
que c'est un fluide auquel ses particules singulierement mobiles permettent de commu- 
niquer la pression dans toutes les directions. La résistance galvanique met un obstacle 
au mouvement de VPF'€électricité. Elle agit donc comme une pression en sens contraire, 
répartie d'une maniére uniforme sur tous les points de la section du conducteur. Si, 
maintenant, deux résistances, par exemple deux fils, chacun d'un métal different et avec 
des sections différentes, produisent une diminution égale dans V'intensite d'un courant 
donné, on dit que leur résistance est égale; et I'on sait également, en vertu de ce qui 
précéde, que la contre-pression opposée par chacun deux, sur F'unité de la section, å la 
propagation du courant est de méme égale. C'est donc exclusivement la contre-pression 
sur VF'unité de section, qui peut servir åa la détermination de la résistance galvanique. 
Cest une conséquence des lois hydrodynamiques, et il est impossible de donner une 
autre interprétation åa ce fait, si I'on veut continuer å admettre que la matiére élec- 
trique est un fluide. 
On admettra sans peine que la résistance galvanique peut dépendre de la condi- 
tion physique et chimique du conducteur; mais I'on peut de méme comprendre aussi å 
priori la possibilité de sa dépendance dautres circonstances. La resistance pourrait 
étre considérée comme provenant de la friction que subissent les molécules d'éther en 
pénétrant entre les molécules matérielles du conducteur. Nous avons énoncé plus haut 
que la densité de F'éther libre est égale chez tous les corps. DLunité de volume con- 
tient donc une égale quantité d'éther libre. Si nous supposons, maintenant, qu'un cou- 
rant venant d'un conducteur ayant la section 1, passe åa un autre conducteur ou la 
section est n fois plus grande, n fois autant de molécules d'éther sur chaque section 
se mettront en mouvement, car il est impossible de penser qu'il reste d'autre éther 
libre au repos que la quantité relativement insignifiante qui se montre sous la forme 
de tension électroscopique. Or, Tintensité du courant étant la méme dans le fil le 
plus mince et dans le plus épais, la vitesse dans le fil le plus épais doit étre n fois 
plus petite que dans le plus mince. Dans ce dernier, chaque particule d'éther parcourt, 
pendant l'unité de temps, un chemin n fois plus long que dans le premier. Il n'existe 
done å priori aucune impossibilité a ce que la résistance soit plus grande dans un cas 
que dans TPautre, vu que la résistance peut dépendre de la vitesse. Ce qui se passe 
en réalité a cet égard, nous le savons par lI'expérience, laquelle montre que la résis- 
tance galvanique est en proportion inverse de la section du conducteur. 
Supposons un seul fil conducteur f avec la section 1, et en outre un nombre n 
dautres fils conducteurs fo, fi, fu, ete., d'une matieére, d'une section et d'une longueur 
égales a celles du précédent, placés les uns å cöté des autres. Supposons ensuite qu'un 
seul et méme courant 2? passe par le fil f, puis simultanément par les n fils fo, fi, fu, 
