24 E. EDLUND, THÉORIE DES PHÉNOMENES ELECTRIQUES. 
etc., placés les uns å cöté des autres. Chacun de ces derniers fils devra donc étre 
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parcouru par un courant ==. Ör, nous savons par l'expérience, que la résistance å 
vaincre par le courant pour traverser simultanément les n fils fi, fi, fu, ete., constitue 
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- de la résistance åa vainere quand le courant traverse f. D'aprés l'exposé ci-dessus, la 
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contre-pression sur I'unité de section des n fils, sera de méme = de la contre-pression 
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dans le fil unique f, la résistance étant exclusivement déterminée par la grandeur de 
la contre-pression sur I'unité de la section. «Il en résulte donc que, dans chacun des n 
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fils fo, fi fur ete., la résistance sera, dans le cas actuel, =de ce qu'elle est en f. Nous 
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arrivons ainsi au résultat inattendu que la résistance galvanique est proportionnelle å 
Uintensiué du courant. | 
Ce résultat se trouve en opposition directe avec F'opinion généralement admise 
jusqu'ici, d'apreés laquelle la résistance est indépendante de F'intensité du courant. Mais, 
si Pon veut continuer a soutenir cette opinion, il faudra de méme, par suite de ce qui 
précéde, admettre que le fluide que nous nommons électricité, est soumis åa de tout 
autres lois de mouvement que les autres fluides å nous connus. Il sera, au reste, dé- 
montré, dans les pages suivantes, que, quoique la these formulée soit en contradiction 
avec PFopinion commune, elle ne F'est nullement avec les résultats expérimentaux sur 
lesquels on a cru pouvoir fonder cette opinion. 
Par suite tant des résultats de F'expérience que de la considération théorique 
donnée ci-dessus, nous avons donc, comme expression de la résistance r dans un con- 
ducteur de la longueur 1 et de la section a, parcouru par le courant ?(: 
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ou & est une constante dépendant de la nature chimique et physique du conducteur et 
de la température. La constante & est évidemment la résistance dans un conducteur 
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de la section 1 et de la longueur 1, parcouru par le courant 1;— est lintensité du cou- 
a 
rant sur l'unité de section; r,, ou, en d'autres termes, ce que I'on a nommé jusquici 
la résistance galvanique, n'est rien autre que la résistance pour I'unité de lintensité du 
courant. Afin de distinguer cette résistance des autres, nous la nommons dans la suite 
résistance principale. 
Nous avons fait voir, dans ce qui précéde, que, si la résistance était indépen- 
dante de F'intensité du courant, il faudrait admettre que le fluide électrique suit d'autres 
lois hydrodynamiques que les autres fluides connus. En admettant que la résistance 
est indépendante de TF'intensité du courant, on tombe, en outre, dans la contradiction 
que voici: La force électromotrice est active pendant toute la durée du courant. Si, 
maintenant, le conducteur n'apportait aucun obstacle au mouvement produit par la 
force électromotice, suivant les principes mécaniques ordinaires, ce mouvement serait 
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