26 E. EDLUND, THÉEORIE DES PHÉNOMENES ELECTRIQUES. 
ou P'on divise le courant en deux branches, comme c'est le cas, si Ton se sert du gal- 
vanométre différentiel on du pont de WHEATSTONE. Dans le premier cas, on emploie 
la formule de Ohm pour calculer la résistance cherchée, et dans le second, les formules 
indiquant la répartition du courant entre deux conducteurs. Ör, comme nous le ver- 
rons dans la suite ($$ 11 et 13), il n'entre dans toutes ces formules d”autres résistances 
que celles appartenant å l'unité d'intensité du courant. Ainsi, dans les méthodes em- 
ployées, on a toujours comparé les résistances åa la méme intensité de courant, savoir 
a Vintensité I, et il est impossible de tirer d'une comparaison pareille la conclusion 
que la résistance varie avec Vlintensité du courant. C'est donc exclusivement par la 
voie théorique que I'on peut resoudre la question de la dépendance dans laquelle la 
résistance galvanique se trouve de Fintensité du courant. 
SAT 
Loi de Ohm. 
La force électromotrice se mesure, comme toutes les autres forces motrices, par 
Faccélération qu'elle est ä méme de donner, dans F'unité de temps, a F'unité de masse. 
En établissant cette admission, a laquelle on est autorisé dans toutes les circonstances, 
la loi de Ohm se déduit sans peine des principes mécaniques ordinaires. Nous allons 
toutefois montrer préalablement que la force électromotrice est indépendante de Tinten- 
sité du courant. 
La force électromotrice agit avec une égale intensité sur chaque point de la sur- 
face de contact électromotrice. La valeur totale de cette force eroit par conséquent 
proportionnellement å F'étendue de la surface précitée. Il est évident, en outre, que 
la force agit non-seulement sur les molécules déther qui se trouvent å la surface 
méme de contact, mais qu'elle s'étend aussi a celles placées åa une distance trés-petite 
de cette méme surface. Désignons maintenant par £ la quantité de mouvement que, sur 
chaque unité de surface, la force électromotrice est ä méme de donner å la masse 
d'éther dans F'unité de temps. Figurons-nous, en premier lieu, un courant assez fort 
pour que l'unité de masse passe, dans FI'unité de temps, par chaque unité de la surface 
de contact. Chaque unité de masse aura donc regu VF'accélération £. Si Fon nomme n 
Fétendue de la surface de contact, nE constituera par conséquent dans ce cas la valeur 
totale de la force électromotrice. Supposons, en second lieu, la surface de contact tra- 
versée, dans TPFunité de temps, par une masse d'éther p fois plus grande que précé- 
demment, et pouvant en conséquence étre exprimée par pn. L'éther ayant la méme densiteé 
dans un courant faible que dans un courant intense, la vitesse sera p fois plus grande 
dans ce cas. Chaque particule de la masse d'éther subit donc Faction de la force 
: : k ; 1 AO 
électromotrice pendant un espace de temps qui constitue = du temps daction du pre- 
mier cas. —DL'accélération acquise n'est donc que = En multipliant avec la masse pn, 
on aura la totalité de la force électromotrice égale å nE. Ainsi, la force électromotrice 
peut s'exprimer par nE, que le courant soit fort ou qu'il soit faible. 
Aj 
M 
0h 
On 
