KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND I2,. N:o 8. 27 
Si m signifie la totalité de la résistance principale ($. 10), et si i désigne 
lintensité du courant, la résistance totale est mi. Cela ne signifie alors rien autre que 
la contre-pression opposée, sur l'unité de section, par la résistance a la propagation 
du courant. Ainsi, F'on aura nmi pour la valeur totale de la contre-pression sur la 
surface de contact grande de n unités. Soit &L la longueur totale du circuit, on obtient 
de la sorte I'équation de mouvement: 
di 
L pop Efe nmi;') d ou 
I suit donc de lå, que la force électromotrice représentée dans la formule de 
Ohm, est indépendante de Yétendue de surface de YFélectromoteur; ce qui, comme 
on le sait, est conforme åa l'expérience. 
$ 12. 
Répartition de PFéther libre sur le conducteur entre les: pöles d'une pile. 
Pour ce qui concerne la production et la répartition de F'éther libre åa la surface 
d'un conducteur galvanique, ces deux faits pourront le mieux s'expliquer de la maniére 
suivante: | 
Figurons-nous un tube dans lequel une masse de gaz est mise en mouvement 
par une force agissant a l'une des extrémités du tube, le gaz pouvant sortir librement 
par Vlautre extrémite. Admettons, en outre, que la résistance du tube au mouvement 
du gaz est, comme c'est en réalité le cas, proportionnelle å la longueur du tube. Si I'on 
nomme x la distance entre un certain plan de section et I'extrémité ouverte du tube, 
la résistance que le mouvement subit dans ce plan, peut étre posée proportionnelle å x. 
Nous omettons totalement linfluence que peut avoir sur la résistance la difference de 
densité et de vitesse du gaz. Nommons D' la densité du gaz au plan précité, et D sa 
densité a l'extrémité ouverte du tube. Personne nignore que, du moment ou le mou- 
vement est devenu constant dans le tube, Vexcés D'— D est proportionnel å z. La 
densité du gaz va done en augmentant depuis l'extrémité ouverte du tube, vers V'extré- 
!) La longueur totale L du circuit étant égale å la somme de toutes ses parties /,, I, Iz, lj, etc., et celles-ci 
ayant les sections respectives aj, a», az, ay, etc., le volume total du conducteur sera, ayl, + aol, + aglz + , etc., 
et F'on obtiendra, en multipliant cette somme par d, la masse entiere de F'éther en mouvement. Si, maintenant, 
Paugmentation de la vitesse pendant le temps dt est respectivement dh,, dh,, dhg, ete., le total de la masse 
d'éther recevra, pendant le temps dt, dans la quantité du mouvement, une augmentation qui s'exprime par (al, dh, 
+ aslydhy + aslzdhz + .. .)0. Or, da,dh, =dasdh, =dazsdhz=di. do, par conséquent, I'augmentation totale de la 
quantité de mouvement de V'éther sera Ldi. 
