28 £. EDLUND, THÉORIE DES PHÉNOMÉNES ELECTRIQUES. 
mité oi la force agit. Supposons, maintenant, les deux extrémités du tube réunies de 
densité que sil était au repos. Si le tube est partout égal, ce plan de Vämnsin 
dindifférence) divisera le tube en deux parties égales. ÅA égale distance de ce plan, 
la ASSR de Fan des cötés est égale å la delstaten de Fautre. Si ja résistance 
se se déplacera, vers la partie qui présente la plus ptandé rösen de la quantité né- ed 
cessaire pour que la résistance de toute cette partie (å partir du plan précité jusqua 
Fendroit ou agit la force) devienne égale å la résistance de Fautre partie. Si D est la 
densité du gaz au plan dindifférence, D" la densité dans un plan situé du cöté ou le 
gaz est condensé, D' — D=am', ou a est une constante et m' la résistance depuis le 
plan d'indifférence jusquau plan en question. Si D” représente la densité du gaz dans' 
un plan situé de Fautre cöté du plan dindifference, D— D" sera de la méme MARIEE 
égal å am”, si m” est la résistance entre ces deux derniers plans. 
Ces théses si connues ont une application directe sur F'éther circulant. Il pos- 
sede les propriétés des gaz ordinaires, en ce que ses molécules sont trés-mobiles 
e quil opére par conséquent une pression égale dans toutes les directions. La 
circonstance gquun corps électrisé posséde les mémes propriétés optiques qua Féetat 
normal, indique, comme nous lavons fait observer plus haut, que Félasticité de Fether 
libre est proportionnelle å sa densité. Ce qui a done été dit dans cette question par 
rapport aux gaz ordinaires, doit aussi sappliquer a Féther. La seule différence sera 
que Téther comprimé et dilaté se placera å la surface du conducteur galvanique, va 
que les molécules d'éther se repoussent mutuellement. 
Supposons un circuit galvanique dans lequel une force électromotrice E provoque 
le mouvement de YFéther vers Pun des cötés. DTéther deviendra donc plus dense du 
cöté de la force électromotrice vers lequel se porte le courant, et il sera raréfié de 
Fautre cöté. Le plan dindifférence aura une position telle, que la résistance galvanique 
depuis ce plan jusqwau siége de la force électromotrice, présentera une grandeur égale 
des denx cötés. Désignons maintenant par i lintensité du courant, par D la densité 
de Féther au plan däindifférence, ou, ce qui revient au méme, la densité de Féther 
quand il est au repos, par D', D” sa densité ä deux plans quelconques du cöté de la i 
RA - Di, D; la densité du cöté de la dilatation, et, en dernier heu, par 
m', m”', my, my, les résistances principales respectives depuis le plan dindifférence jus- 
gwaux plans précités. Comme la résistance est proportionnelle å Vintensité du ORT 
on aura évidemment: 
DR -—-D=mi:;: D!'— D=m"i; — (Di; — D)=7n4; — D)=mii. Or, D' 
—D, D'— D; Di— D e& DV — D ne sont rien autre que les tensions électroscopiques 
dans les plans respectifs, les deux premiéres étant positives et les deux derniéres néga- 
tives. Si l'on nomme les premiéres T" et T” et les derniéres T) et T5, on aura: 
TT! (m'— mi: — TS + TS = (mb — my 
T — T; = (m' + mi; — T'— Tj =(m" + m; )i; 
EPERHER 
EE ERE =F.5 
