- mm TT 
= Mm RH” HH RR 
KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. I2. XN:o 8. 29 
Ce qui signifie que la difference entre les tensions électroscopiques dans deuz plans 
est proportionnelle å Vintensité du courant multiplige par la résistance principale entre 
ces plans. 
Si M est la résistance principale dans la totalité du circuit et 7 la tension prés 
de la force électromotrice, on aura évidemment: 
Mg, 3 NN 
sn da 
ce qui, comme on le voit, s'accorde avec I'expérience. 
En y réfléchissant de plus prés, on trouve que les expériences auxquelles a été 
soumise la répartition de Félectricité å la surface du conducteur galvanique, nindiquent 
nullement si VFélectricité libre est en mouvement ou au repos. Elles indiquent seule- 
ment, en réalité, que F'éther présente å la surface du conducteur une densité plus ou 
moins grande quaå Fétat normal, et quil trahit, par conséquent, une certaine- tension. 
Pour cette cause, nous n'essayerons pas, pour le moment, de déterminer si Féther qui 
forme la tension électroscopique est au repos ou en mouvement. 
Si Pether auquel on doit la tension å la surface du conducteur est réellement 
en repos, celui qui prend part au mouvement sera par lå moindre que dans le cas 
opposé. Mais, comme PFelasticité de TF'éther est excessivement grande, F'éther qui produit 
la tension å la surface, sera trés-minime en quantité. L'on peut donc admettre, dans 
toutes les circonstances, que la masse d'éther d en mouvement par unité de volume 
est toujours de la méme grandeur. 
$ 13. 
Division d'un courant entre plusieurs conducteurs. Loi de Kirchhoff. 
Un courant galvanique i se divise (voir la fig. 7), 
en un point a du circuit, entre plusieurs conducteurs juxt- 
aposés fo, fy fur fun, etc., présentant les résistances prin- 
cipales respectives ro, 7, Tu, Tm, et Se réunissant tous 
en un seul et méme point b. «Il sagit maintenant de dé- 
terminer la grandeur du courant qui passe par chacun 
de ces conducteurs. 
DH est évident que le courant : devra se diviser de telle sorte, que les résistances 
respectives dans tous les conducteurs seront parfaitement égales en grandeur, ou, en 
d'autres termes, que la résistance ressentie par chacune de ces fractions de courant en 
passant du point a au point b sera d'une grandeur égale. Si la résistance dans un 
conducteur était un instant plus petite que dans les autres, Vintensité du courant sy 
accroitrait jusqua ce que la résistance devint égale åa celles des autres. Désignant les 
courants respectifs par 2, t, iu, än, etc., on aura donc, la résistance étant proportion- 
nelle å Fintensité du courant: 
STA Sf ne 
