KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. I2. N:o 8. dl 
Figurons-nous maintenant, (v. la fig. 8), le cas idéal ou un courant ? traverse un 
conducteur, dont l'une des extrémités b est en contact avec un réservoir dans lequel 
Féther peut se vider librement et sans résistance, et e > ä 
å Fautre extrémité, a, duquel, agit une force deetro- = — — —L — 
motrice poussant léther vers .b.. Sir, ri etiru z E At 
désignent les résistances principales dans les conduites Z 
cb, de et ad, la contre-pression produite par la résis- :2 2 
tance sur I'unité de la section, est, au point c, égale 
a ri, en d égale å (r +r,)i et, a la force électromo- Å 3 
trice en a, égale åa (r +r7, + ru)i. Supposons ä présent 
que Pon ploie le conducteur, et que b soit réuni avec z 
a, de maniére å produire un cercle fermé: il n'est AS 
survenu de ce fait aucune modification par rapport å la grandeur de la résistance. 
La force électromotrice en a exerce dans ce cas-ci la méme fonction que le réservoir 
dans le premier: elle enléve F'éther å mesure qu'l arrive. On peut donc affirmer aussi 
maintenant que la contre-pression sur F'unité de section å un point d quelconque, est 
égale åa (r +»). La difference entre les contre-pressions sur lV'unité de section dans deux 
plans situés å une certaine distance I'un de T'autre, est donc égale å la contre-pression 
produite par la résistance du conducteur entre les mémes plans. Ainsi, cette différence 
entre les plans en d et c est égale å ri. Cela est vrai quand aucune force électro- 
motrice n'est active dans la conduite qui se trouve entre les plans. De Tautre cöté 
de ces plans, la difference de pression est déterminée par les résistances ri et ru? et 
par la force électromotrice £ au point a; et cette différence de pression doit évidemment 
étre égale å ri. Or, d'aprés la loi de Ohm i(r + ry) + ir, =E. On regcoit donc, main- 
tenant, pour expression de la différence précitée: ri =E — il(r + ru). Si donc il existe 
une force électromotrice entre les deux plans pris en considération, la différence entre 
les contre-pressions dans ces plans est égale å la somme 
algeébrique de la contre-pression exercée par la résistance 
entre les plans susdits et de la pression produite par la force 
electromotrice. 
La division du courant peut, å I'aide de ce qui vient 
d'étre dit, étre déterminée dans chaque cas spécial. 
Représentons-nous, maintenant, un embranchement du cir- 
cuit de la nature indiquée par la figure 9 en regard. Le con- 
ducteur se divise, en a, en deux branches se réunissant de nou- 
veau en b, le pont ed les unissant en outre. tro, Uri, tara, 313 
et är, désignent les résistances dans les diverses conduites, ou, 
ce qui revient au méme, les intensités de courant respectives 
multipliees par les résistances principales correspondantes. FE 
et E' sont deux forces électromotrices agissant dans la direc- 
tion indiquée par les fléches pointillées. 
Prenons å présent deux plans en considération, savoir 
ceux en a et en d. En examinant la conduite ad, on trouve RIE. 
