32 E. EDLUND, THEORIE DES PHÉNOMENES BELECTRIQUES. 
la difference de pression entre les deux plans égale a trs, et, si I'on suit la seconde 
conduite, la'méme différence sera égale ä E— E' — ioro + ri. Or, comme la pression 
est égale dans chaque point d'un méme plan perpendiculaire å la direction du courant, 
ces différences de pression doivent étre égales. Par conséquent, on aura: 
E— Jr = V2T2 är ÖR ER HE 
On obtient, de la méme maniere, dans I'anneau cdb, E=2ir) + t3r3 + tara. TI suit 
donc de lå, que, si dans un anneau fermé, I'on compte constamment le sens positif des 
courants et des forces électromotrices dans la méme direction, la somme de toutes les 
forces electromotrices est égale å la somme de tous les produits obtenus en multipliant 
chaque intensité de courant par la résistance principale respective. 
Or, cela est identique å la seconde des lois énoncées par KIRCHHOFF sur la ré- 
partition du courant. Quant å la premiere loi de KIRCHHOFF, cette loi n'est rien autre 
qu'un axiome conservant sa valeur indépendamment de toutes les idées que T'on pourra 
se faire de la nature de YF'électricité. 
$ 14. 
Échauffement produit par le courant galvanique. 
Figurons-nous un conducteur galvanique fermé, dont la longueur est ! et la sec- 
tion partout égale å a, se composant de la méme matieére dans toute sa longueur, et 
traversé par un courant constant de Vintensité i. Si d est la masse d'éther en mou- 
vement par unité de volume et h la vitesse de ce mouvement, on aura i=adh. Pour 
calculer le travail mécanique que ce courant opére pendant I'unité de temps, nous consi- 
dérerons en premier lieu un élément du courant, compris entre deux plans situés å la 
distance 7 Tun de TYFautre. La résistance sur I'unité de section étant r ($ 10), et la 
grandeur de la section a, la résistance sur la section entieére sera done ra= ki. Pen- 
dant lI'unité de temps, cet éleément est repoussé de la longueur de chemin h, d'ou le 
o LÅ /É (4 N , 
travail opéré sera kih. Ör h= 30 ou d est une constante, comme on Ia vu plus 
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haut. Le travail mécanique de cet élément sera donc Ja Si I'on multiplie cette quan- 
tité par l, le travail du courant entier sera eégal åa Ja Si, en dernier lieu, on multiplie 
cette expression par ÅA, l'equivalent calorifique de F'unité de travail, et que F'on fasse 
entrer la constante d dans k, la quantité de chaleur produite par le courant pendant 
SAK 
a 
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F'unité de temps, sera égal , Ce, qui, comme on le sait, est conforme å I expérience. 
Le calcul peut s'opérer avec une eégale facilité d'aprés les mémes bases, dans le 
cas ou la section et la constitution du conducteur varient d'un endroit a l'autre. 
