34 E. EDLUND, THEORIE DES PHÉNOMENES ELECTRIQUES. 
le cas, vu que la conductibilité de Farc voltaique dépend en principale partie des par- 
ticules matérielles enlevées aux surfaces polaires et transportées d'un pöle a autre par 
le courant. Ör, comme la quantité des particules enlevées augmente avec TlF'intensité 
du courant, la résistance pour la méme longueur de Farc voltaique devra diminuer åa 
mesure qu'augmente Vl'intensité du courant. Il en doit étre de méme de VFétincelle de 
décharge. Quand elle est longue, la quantité des particules enlevées et transportées 
d'un pöle åa Pautre, est plus grande que quand elle est courte. Ainsi, pour des longueurs 
égales, la longue étincelle a moins de résistance que la courte. Il est, pour cette raison, 
difficile de décider d'avance si une longue étincelle exerce dans sa totalité une plus 
grande résistance qu'une courte, ou si c'est le contraire qui a lieu. Dans ce qui suit, 
nous supposons donc que les variations de la résistance de F'étincelle de décharge sont assez 
minimes pour étre totalement négligées. Ainsi, nous posons, relativement åa la résistance, 
qu'elle est indépendante de la longueur de PFétincelle de décharge, de méme que de la 
grandeur de la surface armée de la batterie. Nous appelons cette résistance M, quand 
Fintensité du courant est égale åa Yunité. 
La vitesse de F'éther dans le courant de deécharge étant trés-grande, la résistance 
effective doit de méme étre trés-grande, vu quwelle est égale a M multiplié par l'inten- 
sité du courant. Nous faisons, par suite, une seconde supposition, consistant en ce que 
la force nécessaire pour donner leur vitesse aux particules d'éther, peut étre négligée 
en comparaison de la force nécessaire pour surmonter la résistance åa leur mouvement. 
Si q signifie la quantité d'éther qui n'a pas encore eu le temps de se décharger åa un 
instant quelconque, H la vitesse de Feéther au méme instant, dans un conducteur ayant 
la section I, d la masse d'éther dans F'unité de volume, et a, une constante, on aura, 
en vertu de la dernieére admission: 
MH = ST d'ou 
To Aid 
GE 
D'åpres ce qui a été dit plus haut ($. 14), le développement de chaleur produit, 
pendant V'unité de temps, par le courant galvanique dans un conducteur ayant la resis- 
tance principale V,, peut étre posé égal a an, VuH, ou au est une constante, i Pintensité 
du courant et H la vitesse de F'éther. Mais VFintensité du courant est égale åa la quan- 
tité de F'éther qui, dans I'unité de temps, a passé par le conducteur ($. 6). Ainsi, la 
chaleur développée est proportionnelle å la quantité d'éther qui a passé par le con- 
ducteur, multipliée par la vitesse de Féther. Cette loi doit naturellement pouvoir 
s'appliquer aussi au courant de décharge. ; 
Dans le courant de décharge, la vitesse diminue depuis le commencement de la 
décharge jusqu'å sa fin, mais elle peut étre regardée comme constante pendant un 
instant dt quelconque. Pendant cet instant, la quantité d'éther dq passe par Parc de 
décharge. La quantité de chaleur développée pendant F'instant dt dans un conducteur 
dont la résistance principale est Vi, sera donc: 
av V.Hdq. 
det 
de 
pen 
con 
Ni 
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