38 E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ÉLECTRIQUES. 
les recherches mentionnées de WEBER, le courant de décharge en recoit de la sorte 
une plus longue durée, F'étincelle reste a une température plus basse, et les particules 
enlevées sont moins nombreuses. Dans quelques-unes des expériences de FEDDERSEN, 
une colonne deau de 1 millimeétre de diamétre et de 180 mm. de longueur, et, dans 
quelques autres, une colonne pareille de 45 mm. de longueur fut introduite dans le 
circuit. La résistance était done considérable. Ces expériences furent faites, les unes 
avec 1, d'autres avec 2 bouteilles de LeyprE. Si, maintenant, I'on admet avec RiEss que, 
dans les expériences précitées, la durée de F'étincelle fut å peu prés égale åa celle du courant, 
on obtient, comme résultat, que, si la charge a la méme densité, c est-å-dire si la longueur 
de Vétincelle est égale, la durée du courant de decharge est proportionnelle å la grandeur 
de la surface armée de la batterie. Si, par contre, les charges n'ont pas la méme den- 
sité, la durée de la décharge ne parait pas étre exclusivement proportionnelle å la sur- 
face armée. Quand F'on chargeait une bouteille de maniére que Fétincelle de décharge 
mesuråt 2 millimétres, la durée de la décharge comportait 0,0136 seconde. Si, par contre, 
deux bouteilles recevaient une charge telle, que PFétincelle de décharge mesuråt 10 mm., 
la durée de la décharge était de 0,0381 seconde. Ce dernier temps a plus du double de 
la longueur du premier. 
Par suite des expériences précitées, on peut donc admettre que la formule établie 
hypothétiquement par Rress pour la durée du courant de décharge, savoir ty = (1+bV)s, 
a été constatée par VF'expérience pour le cas ou les quantités d'éther déchargées ont 
la méme densité. Il serait toutefois a désirer qu'il fåt fait encore un plus grand nombre 
d'expériences, et qu'on les variåt en outre de differentes manieres. 
Laissons å& a, d, M, q, H et Q la méme signification que précédemment, et que 
t soit le temps, compté depuis le commencement de la décharge. La quantiteé d'éther 
qui, pendant F'élément de temps dt, traverse une section transversale de Parc de dé- 
charge, est donc égale å JHdt. Or, cette quantité d'éther est évidemment égale å celle 
dont I'armature positive de la batterie est diminuée pendant le méme element de temps. 
On recoit donc: 
— dq = 0 Hdt. 
. , 1 . SANT . ER N [26] 
Mais, d'apres ce qui a été dit précédemment, JH = vå 
d'ou il suit que 
Si Pon intégre cette équation en ayant égard å ce que q=Q quand t=92, on 
obtient: 
A la décharge d'une batterie, une faible partie de Féther reste toujours, å titre 
de résidu, sur les armatures de la batterie. Nommons q, ce résidu. Maintenant, pour 
que I'on puisse dire que la batterie est également déchargée dans un cas comme dans 
l'autre, il est nécessaire que q, constitue toujours la méme fraction de la charge pri- 
