42 E. EDLUND, THÉEORIE DES PHENOMENES ÉLECTRIQUES. 
Nous avons essayé de démontrer plus haut ($ 15), que la vitesse des molécules 
d'éther pendant la décharge se peut calculer d'apres la formule: 
HA. 
Möds 
On voit par lå, que la vitesse H se ralentit dans le cours de la décharge, a 
mesure que l'exces q diminue, et, en outre, que la vitesse est en raison inverse de la 
valeur de M et de s. 
D est évident que la grandeur de la condensation qui se produit sur l'armature 
ou la raréfaction a eu lieu immédiatement auparavant, doit dépendre, pour une forte 
part, de la vitesse quw'ont les molécules d'éther au moment ou elles passent par leurs 
positions d'équilibre, c'est-å-dire au moment ou I'ether est également réparti entre les deux 
armatures. La compression ou la condensation croitra nécessairement avec cette vitesse. 
Or la vitesse diminuant, d'aprés la formule ci-dessus, ä mesure qu'augmente la résis- 
tance, la condensation et la raréfaction devront étre moindres et, par suite, le nombre 
des oscillations diminuer, quand la résistance croit. Ainsi, toutes les autres circon- 
stances restant égales, plus la résistance est grande, moins le nombre des oscillations 
doit Fétre. | 
Comme la vitesse diminue åa mesure que I'on augmente la surface armée s de la 
batterie, il est évident que le nombre des oscillations diminuera avec I'augmentation 
de la surface d'armature et vice versa. 
Le degré de la condensation de YFéther sur l'armature ou il se trouvait raréfié 
Finstant d'avant, dépend, comme il vient d'étre dit, de la vitesse des molécules d'éther 
au moment ou celles-ci passent par leurs positions d'équilibre, ou, ce qui revient au 
méme, au moment ou il n'existe ni condensation, ni raréfaction sur I'une quelconque 
des surfaces d'armature; par contre, la condensation future est indépendante de la 
vitesse qu'ont eue les molécules qui ont déja passé d'une surface å Fautre avant ce 
moment. La naissance des oscillations ne dépend donc que de la vitesse vers la fin 
de la décharge. Si Pon se figure la batterie chargée å deux reprises consécutives: a 
la premiére, de la quantité d'éther 4, et, a la seconde, de q'=q"+3g, suivant la 
formule donnée plus haut, la vitesse avec laquelle, dans ce dernier cas, la quantité 
d'éther 4 qui arrive la derniére passe d'une armature å Y'autre, est égale å la vitesse 
dans le premier cas. Il en résulterait donc que le nombre des oscillations est indé- 
pendant de la grandeur de la charge. Cela serait le cas, si la résistance M était in- 
dépendante de la grandeur de la charge. Or, par les raisons indiquées ci-dessus ($. 15), 
M pouvant, quoique en trés-faible partie, dépendre de la grandeur de la charge, il est 
possible que le nombre des oscillations dépende aussi pour une faible part de la gran- 
deur de la charge. ”) 
Il est de toute évidence que la grandeur et le nombre des oscillations doivent 
augmenter avec la masse de F'éther en mouvement pendant un seul et méme moment. 
1) Si I'on introduit un tube de GEISSLER dans le circuit, M diminuera évidemment å mesure que la charge 
augmentera. Cela se comprendra facilement de ce qui a été dit plus haut sur la résistance de Y'étincelle de 
décharge. Dans ce cas, le nombre des oscillations augmentera nécessairement å mesure que l'on augmentera la 
charge, ce que corroborent aussi les observations de PAALzow. 
pår 
