46 E. EDLUND, THÉORIE DES PHÉENOMENES ELECTRIQUES. 
Nous allons maintenant déduire les phénoménes de PELTIER de la théorie éelec- 
trique proposée par nous. 
Supposons quune force accélérante, telle que la pesanteur, accélére sans cesse le 
mouvement d'un corps. Si Pon désigne PFaccélération par g et la masse du corps par 
m, le travail mécanique employé par la force pour faire mouvoir le corps, sera gml, 
pendant que ce dernier parcourt le chemin l. La valeur de ce travail est indépendante 
de la vitesse du corps, ou, ce qui revient au méme, du temps quwexige le corps pour 
franchir le chemin l; elle n'est déterminée que par la force motrice mg et par le che- 
min l. Si la force agit dans une direction opposée åa la vitesse que le corps posséde 
déja, de telle sorte que cette vitesse soit diminuée par Faction de la force, il se détruit 
un travail mécanique qui s'exprime de méme par gml. Cela trouve son application 
immediate dans la question proposée. 
L'action exercée sur F'éther par la foroce électromotrice pendant V'unité de temps, 
est égale å nE, ainsi quil a été dit plus haut ($. 11). Comme on Pa déja montré, 
cette action est indépendante de la vitesse de F'éther. nZ correspond donc å ce qui a 
été désigné par mg dans Yexemple cité ci-dessus åa F'égard de la pesanteur. Si, main- 
tenant, I'éther est transporté de la distance 4 dans la direction de la force électromo- 
trice, cette force exécute le travail mécanique nE24. Soit A la vitesse de F'éther, ou, en 
2, . , / , . , Å [ER 
d'autres termes, la distance que parcourt V'éther pendant l'unité de temps, désignera 
hb 
évidemment le temps pendant lequel la force électromotrice exécute le travail mécanique 
nE2. Ainsi, pendant Tl'unité de temps, cette force exécute le travail nEA.==nhE. 
Mais, d'aprés ce qui a été dit plus haut, Vintensité de courant i=dnh. Le travail 
, , , CYYSTA n , . Y) N 
exécuté, pendant l'unité de temps, par la force électromotrice, sera donc =, ou &d est 
d 
une constante. Si Féther suit une direction inverse å celle dans laquelle agit la force 
electromotrice, il se consomme, pendant lI'unité de temps, un travail mécanique égal å 
Il se consomme dans le premier cas, et il se produit dans le second une quantiteé 
de chaleur correspondant åa ce travail. La quantité de chaleur ou consommée ou pro- 
duite, doit donc étre proportionnelle a F'intensité du courant, multipliée par la force 
électromotrice. Si le courant suit la méme direction que V'action de la force électromotrice, 
il en résulte un refroidissement, et, dans le cas inverse, un développement de chaleur. 
On peut arriver au méme résultat de la maniére suivante: La résistance galvanique 
exerce une contrepression sur le mouvement de F'éther. Cette contrepression doit étre 
surmontée par les forces électromotrices. On peut donc considérer F'action de la force 
électromotrice comme une pression. La valeur de cette pression est exprimée par nZE. 
Si P'éther est poussé de la distance 4 dans la direction de la pression, la force électro- 
motrice aura exécuté par lå le travail mécanique n4; et si F'éther suit une direction oppo- 
sée, il se consomme de ce fait un travail égal äå nE4. Or, ce travail est exécuté ou consommé 
pendant le temps Ainsi, P'on obtient identiquement le méme résultat qu'auparavant. 
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