48 E. EDLUND, THÉORIE DES PHÉENOMENES ELECTRIQUES. 
d'éther agit sur la molécule d'eau, celui des constituants de T'eau qui contient un peu 
moins déther qu'a Fétat libre, est attiré, tandis que l'autre est repoussé. Le premier 
constituant se tourne vers la molécule d'ether agissant a distance, et la masse d'éther 
de ce constituant est poussée, par la force de répulsion agissant du dehors, dans le 
constituant de FT'eau opposé å la molécule extérieure d'éther. Cela augmente la force 
qui tend å séparer I'hydrogéne de V'oxygéne, jusqu'a ce qu'enfin I'union chimique des 
deux corps soit détruite. Il est évident qu'avec cette maniére de se représenter la 
chose, la répulsion exercée sur l'un des constituants, ou plutöt sur la masse d'éther 
que ce constituant posséde en excés, est égale a l'attraction exercée sur l'autre constituant. 
La position d'équilibre d'une molécule d'éther quelconque située dans F'espace au 
voisinage d'un courant galvanique, est déterminée par l'action, sur cette molécule, de la 
totalité du courant, de méme que par celle de la masse d'éther dans F'espace autour 
du circuit. Supposons un élément de lI'espace rempli d'éther, élément ayant pour base 
la surface infiniment petite dw et pour hauteur då, ce qui donne, par conséquent, le 
volume dwd$; si nous désignons ensuite par d la quantité d'éther pour I'unité de vo- 
lume, la quantité d'éther qui se trouve dans cet elément d'espace, sera ddwds. Nous 
supposerons, pour simplifier, que les molécules d'éther peuvent seulement se mouvoir 
le long de då. Pour que cette quantité d'éther reste en repos, la composante, le long 
de då, de toutes les forces agissant sur la dite quantité, devra étre égale åa zero. Nous 
allons prendre spécialement en considération deux autres éléments d'espace égaux dw4$, 
un de chaque cöté et tous deux infiniment preés de dwd$5. La distance entre deux 
molécules d'éther étant infiniment petite, on ne peut pas, comme dans les cas ou la 
distance est grande, considérer la répulsion comme étant en raison inverse des carrés 
des distances; mais il faut, comme dans F'optique, admettre qu elle est en raison inverse 
d'une puissance supérieure de la distance. Nous désignerons cette puissance par n. 
Si la densité de F'éther est d" dans I'un de ces éléments et d" dans F'autre, la résultante 
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de leurs répulsions sur ddwd$ sera égale ä ddwds ( ) dwA4$5. Or, dans la masse 
d'éther en .repos, la difference entre la densité de F'éther pour deux points placés aå 
une distance infiniment petite Fun de F'autre, ne peut étre qu'infiniment petite ou zéro. 
Si F'on nomme 0 la difference d' — d", 0 est, par conséquent, ou zéro ou une quantité 
infiniment petite. Désignons maintenant par Sjddwdå5 la composante, le long de då, de 
la répulsion sur ddwdS de tout le reste de la masse d'éther au repos, et par Siddwds 
la répulsion de tout le courant galvanique sur la méme masse le long de då. Nous 
obtiendrons aimsi l'équation suivante pour F'équilibre: 
AE 
(S,+ S)JdwdS =0 TT 2 ddwdé, 
ou AE 
So är Si =0 SAR 
dans laquelle 0 a une valeur infiniment petite. 
Il est évident qu'une équation pareille peut étre établie pour un point quelconque 
de la masse d'éther au repos. Elle g'applique done également au cas ou F'element 
