KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. [25 N:oL 8: 49 
d'espace dod5 est placé a cöteé du conducteur du courant galvanique, a une distance 
infiniment petite de ce conducteur; car l'éther est encore ici en repos avec une diffé- 
rence de densité infiniment petite pour deux points infiniment rapprochés F'un de Vautre. 
Le déplacement de VPFélément dowds5, d'une distance infiniment petite, naméne qu une 
difference infiniment petite dans la somme algébrique S,+S. En supposant donc que 
F'élément dwd$s soit transporté au dedans du conducteur méme du courant, Så + 5, 
dwAS 
continue åa étre infiniment plus petit que 
n 
r 
Cela est évident, si dwdå est situé a une distance infiniment petite de la surface 
du conducteur du courant. Mais c'est également applicable å un point quelconque 
situé a une distance finie de la méme surface. Supposons que F'on introduise dans le 
circuit du courant un fil métallique isolé au moyen d'une couche infiniment mince, et 
qu une partie de ce fil soit entourée par le courant. DL'isolement empéche alors le 
courant d'entrer dans le fil métallique. L'éther de ce fil entrera aussitöt au repos, soit 
quon le laisse ouvert en dehors du circuit ou qu'on le ferme. DT'équation d'équilibre 
formulée ci-dessus, est applicable a chacun des points du fil entouré du courant, et, 
par suite, elle convient également a tout point du courant méme, situé a une distance 
Ra : SLR SVENNE | dwAS Rc ; HI 
infiniment petite du dit fil. Ainsi, T'équation 0— =S, + 5, ou 9 est une quantité 
j 
|| 
infiniment petite, convient de méme au cas ou Félément d'espace dwdå pris en consi- 
déeration, se trouve å un point quelconque au dedans du circuit du courant galvanique. 
Ces raisonnements préliminaires établis, nous passons a Fobjet méme de notre 
exposition. 
Nous supposons un courant galvanique de l'intensité i? traversant un vase conte- 
”nant de PFeau acidulée, et nous nommons & la grandeur de la section du vase en un 
certain point. Dans cette section, nous considérons spécialement un élément dw, dont 
nous faisons la base d'un prisme ayant la hauteur d$, située dans la direction du courant. 
Ce petit espace contient gdwdS5 molécules d'eau, q étant une constante. Lun des 
deux constituants de ces molécules est, comme on Pa vu, tout aussi fortement repoussé 
par les forces électriques extérieures, que l'autre en est attiré. «Il suffira donc de con- 
sidérer lI'une de ces actions pour obtenir une expression proportionnelle au pouvoir 
électrolytique du courant. Nous considérons spécialement deux éléments dwAS du 
courant galvanique, situes dans la direction du courant, un de chaque cöté, et infini- 
ment rapprochés de dwd$5. La densité de F'éther dans le courant, ou, ce qui revient 
au méme, sa quantité par unité de volume s'appellera d. La quantité de P'éther circu- 
lant dans chacun des deux éléments, est donc égale a ddwA$S. Si nous désignons par 
5» la répulsion des deux éléments de courant signalés sur l'une des parties constituantes 
de FTélement qdw4S, et que Si et S, signifient la répulsion, sur la méme partie consti- 
tuante, du reste du courant et de la totalité de la masse d'éther située dans Y'espace, 
toutes ces répulsions comptées suivant la direction du courant, on aura, comme ex- 
pression de la force cherchée: 
= 
K. Vet Akad. Handl, B. 12. N:o 8. 
