354 E. EDLUND, THÉORIE DES PHÉNOMENES ELECTRIQUES. 
inverse de la section w. Voila done la base théorique des lois 1, 2 et 5 établies par 
WIEDEMANN. La longueur I! de la formule sprécitée correspond, dans les expériences, 
a I'épaisseur de la cloison, vu que des deux cötés de celle-ci, la section & du Hquide 
est assez grande pour que Paction du courant y devienne imsensible. Quant aux lois 
3 et 4, elles sont évidemment la conséquence des autres, comme WIiEDEMANN I'a déja fait 
observer. La quantite de liquide traversant la cloison dans un temps donné, est pro- 
portionnelle å la section multipliée par la pression sur F'unité de section; mais ce pro- 
duit est indépendant de la grardeur de la section. Si Pon rend la cloison n fois plus 
épaisse dans un cas que dans un autre, la pression sur F'unité de section sera aussi n 
fois plus grande; or, dans ce cas, la résistance au transport du liquide sera également 
n fois aussi grande. La quantité de liquide transportée pendant un temps donné est 
donc indépendante de F'epaisseur de la cloison. . 
Si Fexpérience se fait au moyen du courant de décharge d'une batterie, la loi 
établie par la voie expérimentale se déduira de méme facilement de la théorie. Soit 
H la vitesse de F'éther å un certain temps de la décharge, JwH sera TYintensité du 
courant, d et &« avant les mémes significations quauparavant. Pendant YFélement de 
temps dt, il s'exerce donc sur le liquide, dans la direction du courant, une pression 
égale, pour l'uniteé de section, a 
kldw Hdt 
(£0) 
Or, dwHdt n'est rien autre que la quantité d'éther qui a passé par le conducteur 
pendant le temps dt, et cette quantité peut étre désignée par — dq. On obtient de 
la sorte: 
kldq 
2 För 
Si Q deésigne la charge totale de la batterie, on obtient, en intégrant entre les 
limites zéro et Q, pour la totalité de la pression exercée sur le liquide par le courant 
de décharge, V'expression 
Hl 
0 
Cette pression est donc proportionnelle å la grandeur de la charge, mais indé- 
pendante de la surface armée de la batterie. Ainsi, sil n'existait pas d'autres forces 
que cette pression agissant sur le liquide, la hauteur d'ascension de ce dernier devrait 
étre totalement indépendante de la surface d'armature. Mais la pesanteur tend a ra- 
mener la colonne de liquide å son point primitif, et Taction de cette force augmente 
avec la durée de la décharge, laquelle augmente a son tour avec la surface d'armature. 
Ainsi, pour une charge déterminée, Q, la hauteur d'ascension du liquide sera légérement 
inférieure quand la charge est répartie sur une plus grande surface, a ce qu'elle est 
quand cette dernieére est plus petite; déduction qui concorde en plein avec les ob- 
servations de QUINCKE. 
On a supposé, dans ce qui vient d'étre dit, que les molécules du liquide se trou- 
vent a F'état normal durant le passage du courant, c'est-å-dire qu'elles contiennent 
