58 E. EDLUND, THEORIE DES PHÉENOMENES ELECTRIQUES. 
Quand un courant électrique passe par un conducteur, ce dernier oppose une 
contre-pression au mouvement de PF'éther. Si k& est la résistance dans un conducteur 
de la section 1 et de la longueur 1, traversé par Vintensité de courant 1, et si a est 
la grandeur de la section du conducteur, la contre-pression précitée a l'intensite de 
courant i, est égale å Få ($ 10). Or, i=adh, si h est la vitesse de Yéther. On peut 
donc poser aussi la contre-pression susdite comme égale a dkh. Elle est ainsi proportion- 
nelle å la vitesse de mouvement de F'éther. Il est évidemment question ici de la vitesse 
relative entre les molécules de Féther et les molécules matérielles du conducteur. Si 
donc les molécules matérielles du conducteur entrent elles-mémes en mouvement, avec 
la vitesse H, dans la direction de Féther, la pression susdite sera dk(h — H). Mais 
Paction et la réaction sont égales. Si donc les molécules matérielles d'un conducteur 
subissent, de manieére ou dautre, un mouvement translatoire avec la vitesse H, il en 
résulte une pression, dans la direction du mouvement, sur F'éther qui se trouve entre 
les molécules matérielles du conducteur. Si cette pression est suffisamment forte pour 
communiquer la vitesse h a F'éther méme, elle peut s'exprimer par dk(H —h). I est 
évident en soi que Ah ne peut jamais étre plus grand que H. 
Nous nous figurons PFeau forcée, avec une certaine pression p, dans F'appareil 
représenté fig. 10, et passant de A åa B£, å travers le diaphragme de terre cuite. Nom- 
moms & la section des pores du diaphragme (que, pour simplifier, nous considérons 
comme étant tous égaux), et n, le nombre des pores. La section totale du diaphragme 
sera donc nw. Nous supposons maintenant nw si petit en comparaison de la section 
des tubes A et B£B, que la vitesse de F'eau dans ces tubes peut étre négligée en com- 
paraison de sa vitesse dans les tubes capillaires du diaphragme. Cétait aussi toujours 
le cas dans les expériences de QuIncEE. Le mouvement de F'eau dans les tubes A et 
B n'exerce donc pas de pression sensible sur F'éther. La pression opérée sur ce der- 
nier par le mouvement de Feau dans les tubes capillaires, doit croitre proportionnelle- 
ment avec le nombre des molécules d'éther exposées a cette pression, et, par consé- 
quent, avec F'épaisseur I du diaphragme. La pression totale sur I'unité de section du 
diaphragme peut donc s'exprimer par dkl(H —h). Evidemment elle aura pour effet de 
condenser quelque peu F'éther du tube 5. Si, maintenant, on met les fils de platine 
a et c en communication avec les fils conducteurs d'un galvanométre, que Pon nomme 
mo la somme des résistances principales dans les spires du galvanométre, dans les fils de 
platine et dans I'eau, depuis les deux lames de platine jusqu'aux surfaces du diaphragme, 
que Pon désigne ensuite par i l'intensité du courant d'éther produit, on aura, de la 
méme facon qu'au $ 11, Féquation suivante dés que l'intensité du courant sera devenue 
constante: 
(TAN EE RES ED RE RE I onnsde ee) 
Or i=nwdh; par conséquent fb EN faisant entrer cette valeur de h, on 
n 
obtient: 
okLH = = + moi. 
[ 
