64 E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
dirislid?r ds, Ordiswwdrdes ns dirddsdo 
didak 0 ds dt” FR do” dt öd dsda dt dt” 
on obtient: 
k 
dr IKON Ör E dö 
r” Ads dö 4 dsdoldt dt 
vä- 
m'do 
Si, ce qui revient au méme, on introduit ido au lieu de et + 4G au lieu de 
+ 3k, on recoit, en dernier lieu, pour F'action réciproque: 
P= + 4G'm ds dr 0 dr | 
dt rildodg Å d'ods 
Mais, nous avons, dans la déduction de la formule générale, désigné par minus 
la répulsion entre deux molécules d'éther, tandis que W. WEBER a désigné par plus 
la répulsion entre deux molécules électriques de la méme espéce. Donc, en changeant 
le signe de la derniére expression, on obtient F'équation méme d'ou NEUMANN est 
parti dans ses recherches théoriques. 
Il résulte aimmsi de lå, que la rotation du plan de polarisation de la lumiéere, telle que 
cette rotation se montre d'aprés I'expérience, peut s'expliquer théoriquement d'une maniére 
satisfaisante, si I'on admet que le fluide électrique n'est rien autre que lF'éther lumineux. 
S23: 
Induction galvanique. 
Des qu'il sagit de Pinduction galvanique, le principe d'Archimede ne peut plus 
servir de base au calcul. La totalité de Téther libre qui se trouve dans le circuit, 
entre en mouvement dans le courant induit. Le mouvement å calculer n'a donc pas 
lieu dans un fluide déplacé par la masse en mouvement, et occupant la place que cette 
dernieére masse vient de quitter. Le mouvement que I'on veut déterminer s'opeére dans 
le vide, c'est-å-dire dans les pores situés entre les molécules propres du conducteur. 
Déther qui se trouve condensé sur les surfaces des molécules matérielles, est attaché aå 
celles-ci, et ne peut, au” point de vue en question, étre considéré comme un fluide. 
Des quatre moments pris en considération dans les pages précédentes pour F'explication 
des phénoménes électrostatiques et électrodynamiques ($$ 1 et 8), les deux premiers 
seuls peuvent étre employés pour lI'explication des phénoménes d'induction. 
Nous supposons qu'un circuit fermé se trouve dans le voisinage d'un courant 
galvanique. Nous nommerons ds un élément du circuit de ce dernier, et n la section 
de ce circuit; nous donnerons å ds' et å n' une signification correspondante pour le cir- 
cuit d'induction. Si, maintenant, d désigne la quantité d'éther libre dans P'unité de 
volume, les quantités d'éther des deux éléments de circuit seront respectivement dnds 
et dn'ds'. En introduisant ces valeurs au lieu de m et m' dans la formule générale 
(13) qui désigne Faction mutuelle de deux molécules d'éther, on obtient: 
in ST Jr kr = BERO (20). 
a LE NER Rh! GR 
