66 E. EDLUND, THEORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
T'addition de ces deux expressions donne, pour la force répulsive agissant sur dn'ds!: 
Onds . On'ds' ” dr ds (21) 
i ds dt 
Cette force répulsive agit suivant la ligne de jonction entre les deux éléments. 
sagt OSP SRA : re ; SS 2 AIG 
Mais — désignant la vitesse de PFéther dans le courant inducteur, Vintensité i de ce 
dt 
d 
d 
, a V S + , Z , 9 OR , 
courant est égale a dn in Si Pon appelle ensuite 9 Tangle que fait Vélémnnt ds 
dr 
ds 
Fangle formé par Félément ds' et le prolongement de la ligne de jonction, on recoit, 
avec la ligne de jonction, sera égal a — Cos 9. En nommant, en dernier lieu, 9' 
de la formule (21), pour expression de la répulsion suivant ds': 
Ont 
re or CoSMidsidsl na uret. egt (22). 
ter 
V 
Il est évident que, si cette expression devient négative, Félément de courant ids 
cherche å transporter Véther de Vélément n'ds' dans la méme direction que I'on compte 
ds'. Cette action de F'élément ids continue aussi longtemps que le courant. 
Les molécules d'éther de Vélément n'ds' sont donc exposées, sur I'un de leurs 
cotés, a une répulsion agissant a distance, supérieure a la répulsion agissant des autres 
cotés. Comme on I'a vu au $ 5, le résultat en est que la couche d'éther condensé 
dont sont entourées les molécules matérielles, recoit du méme cöté une plus grande 
épaisseur que des autres. La répulsion totale de la couche d'éther condensé sur F'éther 
environnant, obtient, par la, une résultante allant en direction inverse de la répulsion 
extérieure. A mesure que la couche d'éther condensé augmente en épaisseur a l'un 
des cötés, cette résultante augmentera aussi jusqu'a ce qu'elle devienne enfin égale a 
la répulsion extérieure. Des que cela a eu lieu, les deux répulsions se font mutuelle- 
ment équilibre et toute induction a cessé”). 
La répulsion exprimée par la formule (21) est, par conséquent, accompagnée 
d'une condensation des couches d'éther entourant les molécules matérielles de V'élément 
ds'. Nous pouvons désigner par u cette condensation, qui augmente avec le temps t. 
I en résulte, suivant la ligne de joncetion entre les deux éléments, une répulsion agis- 
sant dans une direction opposée a celle donnée par la formule (21). Cette répulsion, 
qui doit étre proportionnelle a u, peut étre désignée par pu, si p est une constante. 
Pour ce qui concerne la valeur de u, elle devra, toutes les autres circonstances restant 
adnds dr ds at Cos 0 ds 
rt ordsdts nn or 
égales, étre proportionnelle tant åa la force répulsive - 
1) Dans un courant galvanique produit par une pile ordinaire, l'éther se déplace d'un point a du conduc- 
teur å un point subséquent b, par suite de-ce que la densité de Yéther en a est légerement supérieure å celle 
en b. Comme on Pa déja signalé plus haut, le mouvement de Yéther est analogue dans ce cas å celui naissant 
dans une masse gazeuse enfermée dans un tube ouvert, å I'une des extrémités duquel agit une force de pression. 
Les molécules matérielles du conducteur sont entourées ici de couches d'éther condensé d'une épaisseur égale 
de tous les cötés. Cependant, il existe ici, de méme, une petite différence d'épaisseur, produite de la sorte, 
que différentes parties du conducteur agissent inductivement les unes sur les autres, ce qui provoque la nais- 
sence d'extracourants. 
