KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. I2. N:o 8. 67 
quau nombre des molécules matérielles de T'elément ds', c-å-d å n'ds'. Mais T'eélément 
ds considéré n'est pas le seul qui produise une condensation de F'éther autour des 
molécules matérielles de Félément ds'. Toute la partie restante du courant inducteur 
agit aussi de la méme manieére. Nous nommerons U la condensation de Féther que 
provoque tout le reste du courant inducteur autour des molécules matérielles de F'élé- 
ment ds'. Evidemment la grandeur de la condensation u produite par I'€lément consi- 
déré ds devra aussi dépendre de la grandeur de U. Plus U est grand, plus u doit 
étre petit et vice-versa. U produit notamment une répulsion tendant å empécher la force 
A ar Cos Ods 
r 
matérielles. u est done une fonetion de U. Mais U change en géneral de valeur d'un 
elément ds' å un autre. La valeur de U dépend done en général de la position de 
F'elément ds', c-å-d qu'elle est une fonction des coordonnées r et 9. On obtient, de 
cette maniére, pour expression de la répulsion provenant de la condensation préecitée 
des couches d'éther: 
repulsive + de conduire les molécules d'éther aux surfaces des molécules 
puCosiBds uby ja 
Fen Ran GISFERNOES) 
ou f désigne une fonction. 
Cette répulsion agit suivant la ligne de jonction entre ds et ds'. TI faudra donc multi- 
plier cette expression par Cos9" pour en obtenir la composante suivant ds'. La force d'in- 
duction exercée au temps t par F'élément ids sur Vélément dn'ds", peut donc étre exprimée par 
idn' 
r? 
+ 
fal 0/0) CosOLC oS9O'dsds kåt ST (23). 
Si, maintenant, Von multiplie cette expression par dt, et que P'on integre ensuite 
entre les limites zéro et YT, T signifiant la durée de Tinduction, on peut exprimer 
Finduction totale exercée sur dn'ds' par T'élément ids, par la formule 
, 
idn' 
nal 0) CO SKA: COS ÖKA SLAS su laaraonsseopeokes tr buren Skor säs egg (24 
: 
ou F est une autre fonction. 
Si Pon désigne par M la résistance principale dans le circuit induit dont la section est 
n', et par ?' Vintensité du courant induit, on aura, de la méme maniére que lorsqu/il 
était question du courant galvanique ($ 11): 
Mn'i!=idn' (JAR? ÖRE ss dr le (25). 
L'intensité du courant induit est donc indépendante de la section »n' du circuit. 
I'intégration ne peut étre faite sans la connaissance de la fonction F(r,9). Mais 
il est toujours possible de déterminer, sans cette connaissance, la direction du courant 
induit, vu que pf(r,0,t) dans la formule (23) est inférieur ou tout au plus égal åa a. La 
S i 
: j é . Bal idn'a 
direction est done exclusivement déterminée par + — Cos 9 Cos O'ds ds'. Nous suppo- 
/ få 
sons, maintenant, que les circuits du courant inducteur et du courant induit sont tous 
