KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND. |l2. N:o 8. Ti 
vanique et la décharge éleetrique ne soient des phénoménes de mouvement. Or cela 
présuppose qu'il y a quelque chose qui se meut. Ce mouvement ne peut nullement 
consister en une espéce quelconque d'oscillations chez les molécules propres du con- 
ducteur, vu quun mouvement oscillatoire pareil ne pourrait avoir une aussi grande 
vitesse de propagation que la vitesse avec laquelle, a ce que nous montre P'expérience, 
le mouvement éléctrique se propage d'un point å autre. Un mouvement oscillatoire 
chez les molécules propres d'un corps, ne pourrait se propager d'un point a F'autre 
qu'avec la vitesse correspondant å celle de la propagation du son dans le méme corps. 
Il faut donc qui'l y ait autre chose en mouvement que les molécules propres de ce 
corps. La seule chose admissible, c'est que le milieu dans lequel le mouvement s'effectue, 
est un fluide plus ou moins indépendant du corps. Ce fluide doit se trouver partout, 
vu que tous les corps peuvent devenir electriques. Il est, en outre, nécessaire d'attri- 
buer aux molécules du fluide électrique le pouvoir de se repousser mutuellement en 
raison inverse du carré des distances. 
Si Pon met un corps électrisé positivement en communication avec un corps 
négativement électrisé, il se produit entre eux un courant dit de décharge, et le 
résultat en est que PFétat électrique des deux corps cesse totalement ou en partie. 
Ce courant de décharge porte tous les signes caractéristiques de la circonstance que du 
fluide electrique passe d'un corps å F'autre, et il montre, par conséquent, que le mou- 
vement consiste en un transport du fluide électrique. La vérité de ce fait nous parait 
ressortir avec la plus grande évidence de la répartition de F'électricité libre sur un con- 
ducteur galvanique. Comme nous avons essayveé de le montrer ci-dessus, cette réparti- 
tion est telle, que lI'on ne peut sempécher de la comparer avec les phénoménes qui 
ont lieu quand un gaz est pressé a travers un tube faisant resistance au mouvement 
du premier. Ör, si le courant de décharge consiste en un transport de fluide électrique 
d'un corps åa Fautre, il en suit que Pun des corps entre lesquels a lieu la décharge, 
doit avoir plus, et- Fautre moins de fluide électrique quwa Vétat neutre. TLIT'état dans 
lequel se trouve un corps électrisé n'est done pas la conséquence d'un mouvement du 
fluide électrique, mais d'un excés ou d'un manque de ce fluide. 
IN faut admettre, comme il vient d'étre dit, que le fluide électrique se trouve 
partout. Si donc I'on veut calculer le mouvement imprimé åa un corps par les forces 
électriques, il sera nécessaire de bien remarquer que le corps ne se meut pas dans le 
vide, mais dans un fluide. Ainsi,le principe d'Archiméde devra trouver ici son application. 
I'explication des phénoménes électrostatiques sera facile, du moment ou I'on 
prendra en considération les propriétés précitées du fluide électrique. 
Comme base de TPFexplication des phénoménes électrodynamiques, nous avons 
établi la thése que tout ce qui se passe ou s'effectue dans la nature extérieure exige 
un certaim temps. Cette these est applicable non-seulement quand il s'agit de la répul- 
sion entre les molécules du fluide électrique, mais encore dans tous les phénoménes 
naturels de quelque nature qu'ils soient. Personne ne pourra contester qu'elle ne con- 
stitue une vérité axiomatique. Tl«'unique question qui puisse naitre a cet égard, c'est 
de savoir si, dans toutes les circonstances, ce temps est assez long pour qu'il soit 
possible de VFobserver. 
