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I. EDLUND, THÉORIE DES PHENOMENES ELECTRIQUES. 
Nous supposons deux corps matériels, a et a', dont a' est au repos, et a se 
rapproche de a' avec une vitesse déterminée. Leur attraction mutuelle a une distance 
r déterminée, doit donc, d'apreés le principe établi, étre plus petite que si les deux 
corps étaient au repos et se trouvaient åa la méme distance. Il est probable que, dans 
le cas en question, Fattraction est une tout autre foncetion de la vitesse, que quand il 
s'agit de la répulsion entre deux molécules du fluide électrique. Mais cela n'empéche 
pas que le principe établi ne soit juste dans tous les cas. Les conséquences de ce 
principe peuvent facilement étre rendues patentes par I'exemple suivant, qui n'offre pas, 
il est vrai, une identité parfaite avec ce qui se passe dans la répulsion mutuelle de 
deux molécules électriques, mais qui, toutefois, présente quelque chose d'analogue. 
Nous nous figurons qu'un barreau de fer doux est approché, avec une certaine vitesse, 
de Pun des pöles d'un aimant. bDL'attraction entre eux a une distance déterminée, est 
alors, comme on le sait par des expériences bien connues, plus petite que si le barreau 
se trouvait au repos a la méme distance. Quand, par contre, Von éloigne le barreau 
du pöle précité, l'attraction est plus grande que sil était au repos å la méme distance. 
Ici, le développement de PF'attraction au rapprochement et sa disparition a V'éloignement, 
s'operent si lentement, que le phénoméne peut s'observer avec facilité, ce qui, par 
contre, n'est pas toujours le cas dans d'autres phénoménes. 
Nous avons essayé de montrer plus haut que la résistance galvanique n'est pas 
constante, comme on PF'avait admis jusqu'ici, mais qu'elle est proportionnelle åa Vintensité 
du courant. L'admission que la résistance galvanique est indépendante de TVintensité 
du courant, conduit dans ses conséquences a de véritables absurdités. Nous ne con- 
naissons pas une seule expérience de nature a prouver la justesse d'une admission 
semblable, car toutes celles qui ont été citées comme preuves, peuvent sinterpréter 
d'une autre maniére. 
Nous avons admis, dans le cours de cet ouvrage, que, quelles qu'en soient l'origine 
et la nature, les forces électromotrices ont ceci de commun avec les forces motrices 
ordinaires, que la grandeur en est déterminée par Faccélération qu'elles sont a méme 
de donner å F'unité de la masse dans F'unité du temps. Les pheénoménes de mouve- 
ment galvanique se trouvent ainsi transportés dans le domaine de la mécanique 
ordinaire. 
Si Pon prend maintenant toutes ces circonstances en considération, les phéno- 
ménes électrodynamiques, la formation du courant, F'échauffement du conducteur, la 
répartition du courant entre plusieurs conducteurs, les phénoménes chimiques, le rap- 
port entre le courant galvanique et le courant de décharge, etc., etc., peuvent s'expliquer 
sans difficulté. 
Quant il sg'agit de répondre å limportante question du rapport dans lequel le 
fluide électrique se trouve avec Téther, on peut faire observer, d'abord, que, méme a la 
considération la plus superficielle, il se montre entre eux plusieurs analogies qui parais- 
sent en trahir l'identité: Les corps qui sont de bons conducteurs de la chaleur, sont 
aussi de bons conducteurs de VF'électricité, et, si Ton s'en tient spéeialement aux métaux 
et å leurs alliages, les nombres relatife indiquant leur conductibilité a ces deux égards 
sont presque égaux. 'Tous les corps solides parfaitement transparents sont de mauvais 
