FÖRSÖK ATT THEORETISKT BESTÄMMA KRUTETS VERKAN I KANONER. 13 



kanalens radie, GE en räffla som gör med den med kärnlinien parallela limen CD vin- 

 kelen v. Vi antaga vidare att AF{= BG = BH = a) är projektilens tröghetsradie, till 

 följe h var af vi kunna betrakta projektilens hela massa såsom koncentrerad i F och 

 beskrifvande vägen FH, under det att dess medelpunkt gar frän A till B. Vi hafva 



då : DE = CD . tg v; HG - FG ■ ~ tg v och i-77 FG V 1 + £ tg-' v. Om vi nu med 

 dz beteckna massans hastighetstillväxt utefter linien FH, och med du projektilens ha- 

 stighets tillväxt utefter AB, sa blir dz ' = du 1/ 1 -f- -5 tg 2 v. 



Om P betecknar den kraft med hvilken krutet verkar att framdrifva projektilen 

 i kärnliniens riktning, så kominer styrknappen C att vinkelrätt mot räfflan utöfva 

 tryckningen P sin v, och den deraf förorsakade friktionen i riktningen EC blir då 

 Pfsinv, när man med / betecknar friktions-koefficienten. Den del af sistnämde 



kraft som verkar parallelt med kärnlinien blir då Pf ',' o " ' r — Pf tg v, och följaktligen 



hela den kraft som verkar a projektilen i kärnliniens riktning, P(l — /tg v). Den kom- 

 posant som verkar i riktningen FH och som således är den som omedelbart fram- 

 drifver massan i denna riktning blir 



m—ftgv)cosHFG = P(l-ftgv) 



\ 



>-S ■■ 



Accelerationen i nämde riktning blir således "' = - ^i— - ftgp > ; och då här i stället för 



i a 2 



\ ! + £«■• 



dz insatte- dess förut tunna värde, så blir d " = P(1 ~- M g £. ) . Räffline;ens hela inflytande 



M| i - --t g V 1 

 reducerar sig således till detsamma som en förökning af projektilens massa i förhallandet 



.— :1. Om man antager b 1 — h . — — — - så blir följaktligen det för räfHingens in- 



tg B ° _ .' C D 



flytande korrigerade uttrycket för accelerationen: 



(tu , Bu 2 \ -200^ 



di \P 200/ b y C ' 



som icke skiljer sig frän det förut meddelade i något annat hänseende än att 6 blifvit 

 utbytt mot b 1 . 



I det föregående hafva vi antagit projektilens diameter lika med kalibern. Om 

 man vill göra afseende på spelrummet, och kallar projektilens diameter D, sä måst 

 ofvanstaende uttryck multipliceras med ~. 



$ 5. Approximativ integrering af accelerations-uttrycket. 



För att af de i föregående tvänne §§ meddelade allmänna uttrycken på krutgasens 

 täthet och accelerationen härleda de mot vissa värden på t svarande värdena pä p, u 

 och ./. utbyter jag ~ mot ^. samt antager <At=*, och t = -,T, der T. såsom förut, be- 

 tecknar den tid, som erfordras för ett krutkorns förbränning. Härigenom fås: 



i , \ 2<% T 



1 G? -löiTWÄ- 



