16 G. F. GÖTHLIN, DIE ENERGIESCHWELLE FUR DIE EMPFINDUNG ROT. 



70 lässt hauptsächlich Licht von der Wellenlänge 655—720 jj.jj. durch und absorbiert 

 total Wellenlängen unter 631 ;j.;j.. Dieser Filter wurde bei Einstellung auf Lichter 

 von 720, 700 und 680 ^j. angewendet. Fiir die Lichter 660, 640 und 620 \l\l konnte 

 ich mir keinen Filter mit schmaler Durchlässigkeitszone verschaffen, der trotzdem 

 innerhalb dieser Zone hinlänglich transparent gewesen wäre, um galvanometrische 

 Ausschläge von der gewiinschten Grösse zu ergeben. Infolgedessen musste ich auf 

 erstere Eigenschaft verzichten und in Ermangelung eines besseren den Wratten-Filter 

 24 anwenden, der fiir Strahlen in der ganzen Strecke zwischen 570 und 670 ;j.jj. eine 

 recht grosse Durchlässigkeit aufweist, während die Absorption unterhalb 570 ;j.;j. sehr 

 rasch zunimmt und bei 564 ;j.;j. total wird, in der Eichtung nach Ultrarot hin dagegen 

 weniger schnell fortschreitet. 



Da die optischen und noch mehr die thermoelektrischen Messungen ein Licht 

 von einer gewissen mittelgrossen Energie voraussetzen, welche nicht mit ganz schmalen, 

 sondern erst mit weiteren Spalten erreicht werden konnte, wurde bei den Versuchen 

 der Monochromatismus der Lichter naturlich nur relativ. In jedem verwendeten 

 Licht waren in Wirklichkeit auch nach Ausschaltung des »falsenen Lichtes» eine 

 Reihe von verschiedenen Wellenlängen vertreten. Folgt man einem Vorschlag von 

 Helmholtz, 1 der von H. Kayser 2 etwas modifiziert wurde, so känn man als Aus- 

 druck fiir die »Unreinheit» eines gewissen spektralen Lichtes, das durch den Austritt- 

 spalt in das Auge gelangt, den Zuwachs der Wellenlänge (= dl) betrachten, welcher 

 entsteht, wenn man sich vorstellt, dass man von dem kurzwelligsten Lichte, das in 

 der vorliegenden Serie von Wellenlängen vertreten ist, zu dem langwelligsten fort- 

 schreitet. 



Nur in dem kleineren Teil der Spektralzone, in die meine Untersuchungen ver- 

 legt waren, känn dl mit einigermassen einfachen Mitteln direkt bestimmt werden. 

 Ich habe dazu die Methode 3 benutzt, vor dem Austrittspalt des Liminospektroskops 

 ein Handspektroskop mit Skala so anzubringen, dass dessen auf die gehörige Weite 

 reduzierter Spalt die Längsrichtung des erstgenannten Spaltes in rechtem Winkel 

 kreuzt. Hierbei wurde ein von Fr. Schmidt & Haensch angefertigtes Handspektro- 

 skop verwendet, dessen Skala durch eine einmontierte Gluhlampe mit durch Reserve- 

 widerstände regulierbarer Lichtstärke beleuchtet wurde. Das Handspektroskop wurde 

 zuerst gegen die Sonne auf diejenige Spaltweite eingestellt, bei der sich die Fraun- 

 hoferschen Linien mit der grössten Schärfe und Deutlichkeit zeigten und dann in 

 der oben angegebenen Weise vor dem Liminospektroskop an einem Stativ befestigt. 

 Nachdem die Spalte des Liminospektroskops wie bei den optischen Versuchen einge- 

 stellt worden waren (Eintrittspalt 0,i mm, Austrittspalt 1 mm), wurden fiir fol- 

 gende Wellenlängen die Werte fiir dl abgelesen: 



1 H. Helmholtz: Handbucli der physiologischeti Optik (zugleich Bd. IX von Karstens Encvklopädie der 

 Physik), Leipzig 1867, S. 259. 



2 H. Kayser: Handbuch der Spectroscopie, Bd. 1, S. 305, Leipzig 1900. 



8 Vgl. z. B. R. Tigerstedt: Handbuch der pliysiolog. Methodik, Bd. 3: 1. S. (51 — (52. Leipzig 1914. 



