22 G. F. GÖTHLIN, DIE ENERGIESCHWELLE FUR DIE EMrFlNDUNG ROT. 



die Lampe des Liminospektroskops nunmehr zwischen den Exponierungen immer 

 ausgelöscht. Fiir jedes Licht wurden 4 Einzelobservationen ausgefiihrt. 



Die Zahl, vvelche durch Summierung sämtlicher in Skalenteilen gezählter Galvano- 

 meterausschläge bei den 4 Beobachtungen erhalten wird, lasse ich dann als Ver- 

 gleichszahl fiir die Wärmestrahlung des von dem Spalt ausgehenden Lichtes von der 

 betreffenden Wellenlänge gelten. 



Die Annahme, dass sich die Thermosäule wie ein absolut schwarzer Körper 

 verhalte, diirfte, wenn sie auch nicht völlig exakt ist, doch der Wirklichkeit recht 

 nahe kommen, da eine mit Russ iiberzogene Fläche etwa 98 % der Gesamtstrahlung 

 absorbiert. 1 



Inwiefern wegen der Reflexion des Lichtes an der Flussspatplatte eine Korrek- 

 tion der Vergleichszahlen nötig ist, muss besonders berechnet werden, da die reflek- 

 tierte Lichtmenge abhängig ist von dem Brechungsindex des Lichtes und bei den 

 Versuchen Lichter von Wellenlängen zwischen 620 und nominell 840 ml vorkommen. 

 Bei den Messungen wird die Flussspatplatte von der einfallenden Strahlung senkrecht 

 getroffen. Nach Fresnel's Satz wird in diesem Fall an der vorderen Fläche des 



Flussspats ein dem Bruche I— ,) entsprechender Teil der Totalstrahlung reflektiert; 



an der hinteren Grenzfläche wird derselbe Bruchteil des Restes zuriickgeworfen. 



Während eigentlich die Energie (E) der Strahlung unmittelbar nach deren Aus- 

 tritt aus dem Liminospektroskop gemessen werden sollte, betreffen die Messungen in 

 Wirklichkeit die Energie (e) der Strahlung, nachdem diese ausserdem die Flussspat- 

 platte durchsetzt hat. Durch Berechnung des Reflexionsverlustes nach Fresnel 

 ergibt sich: 



e 



E 



b-mn 



Die Einwirkung des im Nenner vorkommenden Korrektionsterminus auf die 

 Vergleichszahlen habe ich unter Benutzung einer von F. Paschen 2 nach vorliegenden 

 Messungen empirisch aufgestellten Formel fiir die Berechnung des Brechungsexpo- 

 nenten von Flussspat fiir Lichter von verschiedenen Wellenlängen gepriift. Nach 

 Paschen's Formel erhält man fur die äussersten in den Experimenten vorkommenden 

 Wellenlängen 



V m = 1,43028 SOW]'e ?) 620 = 1,43326. 



Setzt man diese Werte fiir n in die obige Gleichung ein, so erhält man fiir 

 840 |x[i E = 1,0658 e, sowie fiir 620 w E =1,0666 e. 



Der Ausgang der Berechnung zeigt, dass eine Korrektion fiir die Anwesenheit 

 des Flussspats hier unnötig ist, da die Änderung, welche die Vergleichszahlen durch 

 eine solche Korrektion erleiden wurden, beträchtlich kleiner ist als der mittlere Fehler, 



1 Vgl. K. Ångström: Uber die Diffusion der strahlenden Wänne von ebenen Flächen. Annal. d. Physik. 

 X. F., Bd. 26, S. 274—276 (1885). 



' Annal. d. Physik, N. F., Bd. 53, S. 820 (1894). 



