KUNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 61. N:0 16. 33 



ccooinli + n 0iJr ^ + n 0i+l * 2 ) + 2c<o i o i+n .n 0i n 0i+ni + 2a 0i o i+n2 n Oi n Oi+m + 2a 0i+ , n o i+n2 n 0i+ni o i+n .-, 



durch Elimination einer der Grössen n, mittels der Beziehung 



n oi + no i+m + n Oi+n2 = 0, 



definit negativ ist und wir wollen gleichzeitig annehmen, dass man zu derselben 

 Zelle o t eine Zelle o i+m von der Art finden känn, dass: a o i0i+m >(*oo. Wir wollen der 

 Einfachheit halber annehmen, dass 



sowie ctoo = «, , « 0i o i+n3 = « 3 setzen. 



Unsere Annahme schliesst in sich, dass « 2 >« 4 , ct 3 >a l . Wir erhalten dann eine 

 stabile Anordnung, bei welcher 



N l0i -lN h N l0i+ni = iNi, N l0i+ni = 1 N lt 



während die iibrigen N lo = sind. Wir erhalten eine zweite, bei der 



N JOi = iNi,Ni 0i+m = iNi 



und die iibrigen N lo = sind. Die Entropie ist in dem ersten Fall: 



S = konst.-kN l log$N l + 3kNloglE +^(«i + 2« 2 )j + k log i • • • I JJ dl 



(3iV) 



und im zweiten : 



N 



E +^- l Nl(a l +a 3 )\ + k log i ••• j J{dli. 



&N) 1 



Wir wollen annehmen, dass 



i(«i +« 3 )>i(«, + 2« 2 ) 



und wir wollen von dem Unterschiede absehen, der sich zwischen den beiden letzten 

 Gliedern unserer beiden Entropieausdriicke finden känn. Wir sehen so, dass fur 

 kleine Werte von E , d. h. bei niederer Temperatur, das Ubergewicht, das das Glied 

 3 & N log ii der zweiten Entropieformel auf Grund unserer eben gemachten Annahme 

 iiber das entsprechende Glied der ersten hat, bewirken känn, dass der zweite Zu- 

 stand wahrscheinlicher ist als der erste, dass aber bei hoher Temperatur, d. i. bei 

 grossem Werte von E der Unterschied zwischen den beiden genannten Gliedern 

 der Entropieformel klein werden und infolgedessen der erste Zustand der wahr- 

 scheinlichere werden muss. Wir haben hier die in der Einleitung angedeutete Er- 

 klärung fur das Vorkommen mehrerer kristallinischer Modifikationen bei derselben 

 Flussigkeit. 



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