34 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLIN1SCHEN FLUSSIGKE1TEN. 



5. Wir haben, wenn wir unsere Untersuchung zu Ende fiihren wollen, noch 

 eine Variation auszufiihren, die Variation der Grössen N t . Zu diesem Zwecke ist es 

 notwendig zu wissen, in welcher Weise das letzte Glied unserer Entropieformel 



fclog I ■•• ifldli 

 lim J l 



von diesen Grössen abhängig ist. Ich habe schon in der Einleitung erwähnt, dass 

 ich in dieser Abhandlung nicht den Versuch machen will, diese schwere Frage zu 

 beantworten. Ich begniige mich mit der Hypothese, die zu der Van der WAALs'schen 

 Formel fiihrt. Ich setze also: 



(3 2V) ' 1 l 



Die Grösse /?, die hier eingefiihrt wird, ist fiir alle die Fälle, in denen wir die Formel 

 anwenden werden, als eine Konstante zu betrachten. Es ist indessen zu beachten, 

 dass man dieser Konstanten fiir eine kristallinische Flussigkeit nicht denselben Wert 

 zuschreiben känn wie fiir eine isotrope. Sind alle Molekiile auf eine bestimmte Art 

 orientiert, so muss das auf den Wert unseres Integrals Einfluss haben. Wir mussen 

 also ebenso viele Grössen (3 einfiihren, als wir verschiedene Phasen haben. 



Wir betrachten zuerst den Fall, dass in jeder Zelle l alle Orientierungen der 

 Molekiile gleich of t vorkommen. Wir haben in diesem Fall: 



Wir setzen: 



und haben dann : 



!= konst. -2#/ k>g i\T/ + 3i\n og (32M + 2 #i log ( 1 - jjj ff /) (14) 



mit: 



Wti-^+i-ji^Nl. (15) 



i 



Die Formeln (14) und (15) sind auch fiir den speziellen Falle giltig, wenn wir setzen: 



Nio 



= 



Jo 



8 TT 2 



Ni. 



Jo 



87T 8 



2 



0' 



O oo' 



= a 



1 



8?r s 



«l + ^^«2 = «- 



