38 OSEEN, VERSUCH EINER KINETISCHEN THEORIE DER KRISTALLINISCHEN FLUSSIGKE1TEN. 



HM^^-^+ä-M 1 -^)}- -'» 



Diese Gleichungen ergeben entweder v t = öder i', = öder: 



r N t Jl a N , N 2 Jl _ a 00 t 



1 Jl — pNt 2pjr l Jl~(^N 2 2fiJl " 



(16) 



+ 3^+ lo M 1 -^')-^w;- (,7) 



Der Inhalt der Gleichung (16) känn so ausgedriickt werden: Der Druck muss 

 in den beiden koexistierenden Phasen denselben Wert haben. Der Inhalt von (17) 

 ist: Das thermodynamische Potential: E — ST + pv hat fur die beiden Phasen den- 

 selben Wert. Unsere Theorie steht also in Ubereinstimmung mit der Thermodyna- 

 mik, was ja auch zu erwarten war, da unsere Grundannahme, dass die molekulären 

 Kräfte endliche Wirkungsbereiche haben, jener fundamentalen Voraussetzung der 

 Thermodynamik zu Grunde liegt, dass die Energie und Entropie eines Systems als 

 die Summe der Energie und Entropiebeträge der Teile des Systems betrachtet wer- 

 den könne. 



Um die Stabilität des Zustandes zu untersuchen, den unsere Gleichungen (16) 

 und (17) bestimmen, haben wir die Grössen d 2 S zu berechnen. Es scheint zu diesem 

 Zwecke am bequemsten, einen andern Weg als den eben verfolgten einzuschlagen. 

 Man findet leicht: 



Vl åN { + v 2 dN 2 



— öv, = åv 



N l —N 2 



Mit Hilfe dieser Formeln berechnet man leicht ö' 2 S. Wenn Gleichung (16) und (17) 

 erfiillt sind, findet man: 



Die Stabilitätsbedingungen 



