KONGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 33. N:0 4. 5 



Isobare Flächen d. h. Flächen fur p = 0, p = C + 1, p = C + 2 . . ., 



Isostere Flächen d. h. Flächen fur k — C t , k = C, + 1, k = C x + 2 . . ., 



Richtungen der Gradienten d. h. Geraden die senkrecht zu den Isobaren stehen 

 und gegen abnehmenden Druck gerichtet sind und 



Richtungen der Bewegligkeitsvektoren d. h. Geraden, die senkrecht zu den Isosteren 

 stehen und gegen das zunehmende specifische V olumen gerichtet sind. 



Die Isobaren und Isosteren werden im allgemeinen nicht zusammenfallen, sondern 

 einander schneiden. Es entsteht mithin aus den beiden Flächenscharen eine grosse An- 

 zahl von Röhren öder sogenannten Solenoide mit parallelogrammförmigcn Durchschnitten. 

 Wir definieren die positive Rotationsrichtung um die Längenachsen dieser Solenoide so, 

 dass sie auf dem kiirzesten Wege vom Beweglichkeitsvektor zum Gradienten gcht, d. h. 

 im Win kel von weniger als 180°. Denken wir uns nun eine geschlossene Kette von Luft- 

 partikeln in der Atmosphäre, die einige Solenoide umschliesst, so nimmt die Cirkulation 

 dieser Kette in der Richtung zu, welche vom Beweglichkeitsvektor zum Gradienten auf 

 kurzestem Wege geht, und zwar in der Zeiteinheit mit einem Betrage, welcher der An- 

 zahl der eingeschlossenen Solenoide gleich ist. 



Ist die Rotationsrichtung fur alle eingeschlossenen Solenoide nicht dieselbe, so känn 

 man sie in zwei Gruppen theilen, von welchen die eine eine gewisse und die andere die 

 entgegengesetzte Rotationsrichtung hat. Die Zunahme der Cirkulation in der Zeiteinheit 

 wird nun gleich dem Unterschied in der Anzahl der Solenoide in den beiden Gruppen, 

 und die Richtung der Zunahme wird von der Gruppe bestimmt, welche die grösste An- 

 zahl Solenoide besitzt. Wenn wir später von der Anzahl der eingeschlossenen Solenoide 

 sprechen, mussen wir daher, wenn Solenoide mit verschiedenen Rotationsrichtungen vor- 

 handen sind, stets den Unterschied in der Anzahl der Solenoide beider Gruppen verstehen. 



Um die Zunahme der Cirkulation einer geschlossenen Kette von Luftpartikeln in 

 der Atmosphäre zu berechnen, ist es also hinreichend, auf irgend eine Weise die Anzahl 

 der Solenoide zu bestimmen, welche von der Kette eingeschlossen werden. Dieze Anzahl 

 hängt natilrlich nur davon ab, dass die korrespondierenden Werthe von Druck und speci- 

 fischem Volumen längs der Kette ungeändert bleiben, nicht aber von der Form der Iso- 

 baren und Isosteren innerhalb der Kette öder der Form und Länge der Kette selbst. Wir 

 können also die geschlossene Kette in einer beliebigen geschlossenen ebenen Kurve ab- 

 bilden und die Isobaren und Isosteren durch Gerade ersetzen, welche dadurch bestimmt 

 werden, dass sie die geschlossene Kurve in den richtigen Punkten schneiden. Die Zu- 

 nahme der Cirkulation mit der Zeit wird dann gleich der Anzahl der von den beiden 

 Geradensystemen gebildeten Zellen, die man mithin nach der Aufzeichnung nur zu zählen 

 braucht. Die Richtung der Zunahme wird durch die schon gegebene Regel bestimmt. 

 Wählen wir die Kurve und Abbildungsweise zweckmässig, so wird es leicht sein, aus 

 diesem Biide eine numerische Formel abzuleiten, welche die Zunahme der Cirkulation 

 direkt aus den gegebenen Werthen von Druck und specifischem Volumen, ohne geome- 

 trische Konstruktion giebt. 



Wählen wir dagegen die beiden Geradensysteme, welche die Isobaren und Isosteren 

 ersetzen sollen, so dass jede Gerade des einen Systemes alle Geraden des anderen schneiden, 

 also niemals tangieren öder damit parallel laufen, ubrigens aber ganz beliebig, so Avird 



