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ponenten besitzen, d. h. sie muss entweder sinkend öder steigend sein. In beiden Fallen 

 lasst sie sich tätsächlich mit einem Wasserfalle vergleichen, und die bei der Luftb< we- 

 gung erzeugte Bewegungsenergie känn deshalb in ähnlicher Weisi hätzl werden, wie 



man die Energicleistnng eines Wasserfalls ermittelt. 



Um die Energicleistnng eines Wasserfalls festzustellen, hat man sich däran zu er- 

 innern, dass eine Pferdekraft 75 Kilogrammetern in der Sekunde entspricht. Wenn also 

 ein Wasserfall N m 3 Wasser in der Sekunde fiihrt und die Höhe do Falls // Meter 

 beträgt, so ist seine Energicleistnng. 



p = 1^00^^=13,33 NH 

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Pferdekräfte. 



Nun ist aber ein Wasserfall nichts anderes als eine Wärmemaschine, unddieEnergic- 

 leistung dieser Maschinen ergibt sich aus der Formel 1). Man winl also die Formel 2) 

 aus 1) ableiten können. 



Aber auch die Luftströme, die Bewegungsenergie erzeugen, sind Wärmemaschinen. 

 Die Energieleistung soldier Luftbewegungen wird sich also auch aus der Formel 1 ) be- 

 rechnen lassen. Wir wollen dies tun und dabei die Energieformel in eine solche Form 

 zu bringen suchen, dass sie der Formel 2) so viel wie möglich ähnelt. 



In der Formel 1 ) bedeutet p Druck, v spezifisches Volumen, m die Masse der Fliissig- 

 keiten öder Gase, die an der Bewegung teilnehmen, und E die geleistete Bewegungsenergie. 

 Bei ihrer Ableitung ist vorausgesetzt, dass der Endzustand der bewegten Flussigkeiten 

 öder Gase in Bezug auf Druck und spezifisches Volumen mit dem Anfangszustand derselben 

 zusammenfällt. Wenn wir also in einer Koordinatenebene, wo v als Abzsisse und p als 

 Ordinate eingetragen sind, alle die bei der Bewegung durchlaufenen Zustände einzeichnen, 

 so entsteht eine geschlossene Kurve. Fig. 16, Tafel II, stellt diese Koordinatenebene mit 

 der geschlossenen Kurve dar. Die Ordinate ist abwärts gezeichnet, so dass der Druck 

 nach unten wächst, wie in der Atmosphäre. 



Nun ist nach der Integrallehre der Betrag des Integrales der Formel 1) gleich dem 

 Inhalt der von der Kurve der Fig. 16 eingeschlossenen Fläche. Um die Energieleistung 

 einer Wärmemaschine, z. B. einer Dampfmaschine, zu ermitteln, braucht man also nur 

 die Zustandsänderungskurve in der Koordinatenebene Fig. 16 einzuzeichnen, deren Flä- 

 cheninhalt zu ermitteln und diese mit der Masse der bewegten Flussigkeit öder des Gases 

 zu multiplizieren. Wenn die Zustandsänderungskurve wie die Pfeile auf Fig. 16, d. h. 

 in der Richtung gegen die Bewegung des Uhrzeigers durchlaufen wird, so wdrd in der Wär- 

 memaschine Wärme in Bewegungsenergie umgewandelt, dagegen Bewegungsenergie in 

 Wärme, wenn die Zustandsänderungskurve in der Richtung des Uhrzeigers durchlaufen 

 wird. 



Indessen lässt sich diese Betrachtungsweise auf die atmosphärischen Vorgänge 

 nicht direkt anwenden, weil die Zustandsänderungskurve einer Luftpartikel in der At- 

 mosphäre sehr selten geschlossen ist. Bei einer steigenden Luftbewegung nimmt der 

 Druck iranier ab. Der Endzustand känn demnach nicht mit dem Anfangszustand zu- 

 sammenf allén. Bei einer sinkenden Luftbewegung nimmt der Druck immer zu. Auch 



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