lfi I. \V. SANDSTRÖM, UBER DIE ENERGIETJMWANDLUNGEN IN DER ATMOSPHÄRE. 



in dieser Weise eingetragen werden, sollen die Koordinaten mit schwarzer Farbe ge- 

 druckt sein, und ausserdem auch die Adiabaten sowohl fur ungesättigte wie auch fur 

 gesättigte Luft, diese aber mit einer helleren Farbe, dargestellt sein. Man känn dann 

 sofort die Teile der Zustandskurve abgrenzen, wo der atmosphärische Zustand zur Zeit 

 der Beobachtung stabil, adiabatisch öder instabil war. 



Es wird sich dabei ergeben, dass im allgemeinen der grösste Teil der atmosphäri- 

 schen Zustandskurve stabil ist, nur kleine Teile können adiabatisch öder instabil sein. 

 tTbrigens wird die Kurve manclie Kriimmungen und Haken zeigen. Wir wollen jetzt 

 versuchen, die Bedeutung dieser Kriimmungen und Haken zu erklären. 



Wir nehmen an, dass eine Luftschicht in der Atmosphäre sich erwärmt z. B. dadurch 

 dass es dort Wolken gibt, welche die Sonnenstrahlen absorbieren. Wenn bei einem 

 Drachen- öder Ballonaufstieg diese Schicht durchf logen wird, so wird die aus den Beob- 

 achtungen konstruierte Zustandskurve an dieser Stelle eine Ausbiegung nach rechts 

 zeigen, etwa wie Fig. 23 andeutet. Diese Zustandskurve stellt stabilen Zustand iiberall 

 dar, mit Ausnahme des kleinen Stiicks ab, wo der Zustand instabil ist. 



Wenn dagegen die Wolken gegen den nächtlichen Himmel Wärme ausstrahlen, 

 so dass diese Luftschicht sich abkiihlt und dann bei einem Drachen- öder Ballonaufstieg 

 diese abgekiihlte Schicht durchflogen wird, so zeigt die Zustandskurve dieses Aufstiegs 

 an dieser Stelle eine Ausbiegung nach links, wie Fig. 24 darstellt. Diese Kurve zeigt, 

 stabilen Zustand iiberall mit Ausnahme des Stiicks ab, wo der Zustand instabil ist. 



Wir haben friiher gesehen, dass diese Erwärmung öder Abkiihlung die Einlei- 

 tung einer steigenden bezw. sinkenden Luftbewegung ist. Wir können also den Satz 

 auf stellen: 



Jede, Luftbewegung, bei der Wärme in Bewegungsenergie ubergeht, wird durch eine 

 I uMabilität des atmosphärischen Zustandes eingeleitet. 



Die Luftbewegung selbst känn entweder intermittent öder stetig sein. Fig. 25 

 stellt drei Phasen einer intermittenten steigenden Luftbewegung dar. Die geschlossenen 

 Teile 1, 2 und 3 dieser Figur bezeichnen die Gebiete erwärmter Luft. Bei 1 sammelt 

 sich die erwärmte Luft, bis sie Kraft genug bekommt, um die dartiberliegende Luft zu 

 durchbrechen. In 2 ist die erwärmte Luftmasse eben im Steigen begriffen, und in 3 

 hat sie das Niveau erreicht, wo sie das spezifische Gewicht der umgebenden Luft ange- 

 nommen hat. Da breitet sie sich aus. 



Beim Steigen verändert sich die Luft adiabatisch. Diese adiabatische Veränderung 

 känn dadurch veranschaulicht werden, dass man in Fig. 23 von a aufwärts eine adiaba- 

 tische Linie zieht. Fig. 26 zeigt die Zustandskurve, die eine Ballon- öder Drachenfahrt 

 ergeben sollte, wenn sie durch die warme Luftmasse geht, da diese sich in der Lage 2 der 

 Fig. 25 befindet. In Fig. 26 sind ausserdem der in Fig. 23 dargestellte Anfangszustand 

 und die adiabatische Linie durch gestrichelte Linien gekennzeichnet. Beim Steigen 

 der Luft von 7 nach 3 der Fig. 25 steigt also die Ausbiegung a der Fig. 23 wie eine Welle 

 die Zustandskurve aufwärts, wobei sie immer kleiner wird, indem sie die Adiabate a d c 

 der Fig. 26 stets tangiert. In dem Punkte c, wo die Adiabate die Zustandskurve schneidet, 

 verschwindet die Ausbiegung gänzlich. Die in Fig. 24 dargestellte Zustandskurve ver- 

 ändert sich in ganz analoger Weise. Die Ausbiegung a bewegt sich under stetiger 



