KXTNGL. SV. VET. AKADEMIENS HANDLINGAR. BAND 45. N:0 10. 7 



Bei seiner Konstruktion ergibt sich, dass er immer in die Richtung des Gradienten 



fällt. Er ist deshalb neben G und parallel zu diesem eingezeichnet. Sein durch- 



cm 

 schnittlicher Betrag ist O.113 »• Diese Beschleunigung ist gleichbedeutend mit ei- 



sec 



m 



nem Geschwindigkeitszuwachs von 97." — in 24 Stunden. Die synoptische Karte des 



sec 



folgenden Tages weist indessen keine solche Geschwindigkeiten auf, diese sind hier 

 im Gegenteil ziemlich unverändert geblieben. 



Daraus folgt, dass wenigstens eine der Formeln 1), 2), 4) öder 6) fehlerhaft ist. 



Die Formeln 1) und 2) sind auf rein mechanischen Prinzipien begriindet und 

 können nicht fehlerhaft sein. Der Fehler muss demnach in 4) öder 6) liegen. 



4. 



Formel 4) und 6) miissen deshalb von neuem hergeleitet werden, um den Fehler 

 zu finden und sie durch die richtigen Formeln zu ersetzen. 



Diese Aufgabe wird leicht gelöst, wenn man bedenkt, dass die Luft nur von 

 den drei Kraften G, D und R angegriffen wird. Bei gleichförmiger Luftbewegung 

 miissen dann diese drei Kräfte sich das Gleichgewicht halten, d. h. ihr Resultant 

 muss gleich Null sein. In diesem Fall ist also R gleich gross dem Resultanten der 

 Vektor en G und D, aber umgekehrt gerichtet. Durch diese Regel wird die Richtung 

 und Grösse des Vektors R vollkommen bestimmt. 



Die Textfigur 3 zeigt wie R konstruiert wird. Man zeichnet die Vektoren G und 

 D nach 1) und 2) auf, vollendet ihr Parallelogramm und zeichnet den Resultanten der 

 Vektoren ein. R ist ebenso gross wie dieser, aber umgekehrt gerichtet. 



Fig. 3. Der Einfluss der Reibung auf den Wind nach dem Verfasser. 



Wird der Winkel zwischen dem Vektor R und der Windrichtung riickwärts mit 

 p bezeichnet, so ergeben sich aus der Fig. 3, unter Beachtung von Formel 2), folgende 

 Beziehunfien 



tgp = tga 



O.01 46 v sin f 

 G cos a 



7) 



