Zur Theorie der phototropischen Perzeption. 225 
(= den von SENN fiir das Plasma gefundenen Wert) annehmen, 
so wird für verschiedene Einfallswinkel die Ablenkung wie folgt: 
Einfallsewigkol. lai M 459 609 859 
Ablenkung von der Einfallsrichtung 10015’ 16930' 24911' 42950' 
Bei tangentialer Beleuchtung fallen die Strahlen unter groBen 
Winkeln ein, Aus dem Diagramm Abb. 1 erhellt, daB bei Beleuch- 
tung von einem Viertel des Koleoptildurchmessers Winkel von 
309—906? in Frage kommen, also, nach dem obigen, Ablenkungen 
von 10°15’—42°50’ (Strahlen von mehr als 85? Einfallswinkel 
kommen wohl wegen der starken Reflektion kaum zur Geltung). 
Abb. 1. 
In den oben geschilderten Versuchen wurde aber zumeist nur eine 
ganz schmale Tangentialzone beleuchtet, für uns kommen also 
Einfallswinkel von höchstens etwa 45° in Betracht. Die Koleoptile 
„sieht“ nun (unter den erwähnten Voraussetzungen) dies tangen- 
tial einfallende Bündel als ein divergierendes Bündel von 
Strahlen, die von der Einfallsrichtung um 16°30’— 42050’ abweichen 
(siehe Abb. 1). 
Die Versuche in Tabelle I vertragen sich sehr gut mit der 
Annahme, daf die Richtung des die Koleoptilsubstanz durch- 
schneidenden Lichts für die Perzeption maßgebend ist. Die bei 
kurzer Reizung beobachtete Krümmungsrichtung 18,6°—27,7° fallt 
ja innerhalb des Spielraumes 16930'—42950', und zwar nahe dessen 
unterer Grenze. Eine bessere Übereinstimmung kann man nicht 
verlangen. Für die Lichtabfallstheorie ist das Ergebnis entschieden 
ungünstig. Man sollte, wenn diese richtig würe, eine Krümmungs- 
richtung bekommen haben, die von der Einfallsrichtung um 
