1000 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES 



de plus en plus {V =z mH). Ce coefficient m est à peu près inver- 

 sement proportionnel à la viscosité. 



En désignant par h la hauteur qui donnerait la vitesse d'écou- 

 lement V dans le cas d'un liquide non visqueux, \di perte de charge 

 est (H — h)^, en désignant par g la densité du liquide visqueux. Cette 

 perte de charge pour un même liquide esta peu près proportion- 

 nelle à la vitesse à l'orifice. Pour une même vitesse, cette perte de 

 charge croît un peu plus vite que la viscosité. 



Enfin la dépense a été mesurée. Celle-ci est à peu près propor- 

 tionnelle à la hauteur H dès que la viscosité dépasse 2000. 



Sur la chaleur de combinaison du fer dans un champ magnétique et 



SUR LES phénomènes THERMO-MAGNÉTIQUES, par M. P. JaNET. {Joum. 



de phys., 2^ série, t. YIII, p. 3i2, 1889.) 



M. Janet répond à quelques critiques que M. Duhem a adressées 

 au mémoire qu'il a publié précédemment {Joum. de phys., 2® sé- 

 rie, t. VI, p. 286) et montre que les équations qu'il a données ne 

 sont pas en contradiction avec celles de M. Duhem et coïncident 

 au contraire avec ces dernières. 



M. Janet décrit ensuite succinctement un appareil qui permet- 

 trait de mesurer la chaleur créée ou détruite par Veff'et Thomson 

 magnétique. 



Sur l'action d'un champ uniforme sur un corps magnétique, par M. L. 

 Kusminski-Ledochowski. {Joum. de phys., 2« série, t. VIII, p. 3 19, 

 1889.) 



L'auteur montre que le moment magnétique d'un corps soumis 

 à l'induction d'un champ magnétique uniforme peut être repré- 

 senté en grandeur, mais non en sens en général, par l'inverse du 

 rayon vecteur d'un ellipsoïde, ce rayon vecteur étant dirigé sui- 

 vant la direction du champ magnétique uniforme, quand la valeur 

 de celui-ci est l'unité. Il fait ensuite application de ces considé- 

 rations au cas d'un cylindre à section circulaire et montre l'accord 

 des moments observés et des moments calculés. 



