222 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



tière pondérable sur Téther cessent d'être négligeables. Ces actions 

 se divisent en deux groupes : celles qui proviennent des molécules 

 pondérables situées à une distance des atomes d'éther plus grande 

 que le rayon d'activité des actions atomiques. La force M qui agit 

 ainsi sur un atome d'étber est petite; ses composantes sont des 

 fonctions linéaires des composantes du déplacement vibratoire 

 f, rj, Ç de cet atome, car, pour un même atome, elle ne varie 

 qu'avec ce déplacement, lequel définit très sensiblement à lui seul 

 le changement de configuration survenu dans le système de l'atome 

 éthéré et de l'ensemble des molécules pondérables. 



D'autre part, l'éther qui se trouve à une distance des molécules 

 pondérables inférieure au rayon d'activité éprouvera de la part de 

 ces molécules une certaine résistance locale R. 



Les termes de Briot sont précisément ceux qui expriment l'ac- 

 tion M. Quant à R, M. Boussinesq cherche à l'évaluer en compa- 

 rant ce qui se passe dans le mouvement varié d'une masse liquide 

 indéfinie entourant un obstacle fixe et recevant une accélération 

 commune, qui est fonction du temps. Il trouve ainsi que les com- 

 posantes de R sont des fonctions linéaires de l'accélération de l'éther. 

 Dans le cas simple où les molécules admettent les trois plans coor- 

 donnés comme plans de symétrie, chaque molécule pondérable ne 

 fait qu'accroître fictivement la masse de l'éther ambiant, comme l'a 

 admis Fresnel. 



Dans cette théorie, les conditions de continuité à la surface de 

 séparation de deux milieux, admises par Gauchy, s'expliquent d'elles- 

 mêmes; l'éther étant un milieu continu, les f , >?, ? y varient gra- 

 duellement partout. De plus , si on considère un feuillet très mince, 

 parallèle à la surface de séparation de deux milieux ayant une face 

 dans l'un et une face dans l'autre, l'équilibre exige que les pres- 

 sions élastiques soient les mêmes sur les deux faces de ce feuillet, 

 ce qui revient à dire que les dérivées de f, >7, ?, prises suivant la 

 normale, sont égales sur ces deux faces. Les systèmes d'équations 

 ainsi obtenus expliquent tous les phénomènes optiques, sauf la po- 

 larisation rotatoire. Pour rendre compte de cette dernière, il faut y 

 introduire des dérivées d'ordre supérieur des f , >; , Ç. 



