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et la plus grande énergie potentielle communiquée par unité de 

 volume à l'élément le plus ébranlé du corps. Soient p la densité du 

 corps, E son coefficient d'élasticité, V la vitesse maxima imprimée 

 et ^la plus grande dilatation produite; ces deux quantités d'énergie 

 sont proportionnelles à pV^ et EJ^. La constance de leur rapport 

 s'exprimera donc par une équation de la forme pV^ = K^E^'- , K 

 étant un nombre positif qui dépend de la figure , du mode de mou- 

 vement qu'on lui communique , du rapport de sa masse à la masse 



étrangère qui lui est unie , du rapport - de ses coefficients d'élasti- 

 cité, mais qui ne dépend pas des autres propriétés pliysiques. Si 

 &) = v /- est la vitesse de propagation du son le long d'une barre 



de même matière que ce corps élastique, la vitesse maxima qu'on 

 pourra communiquer sans danger à l'élément le plus ébranlé sera 



Les propriétés physiques du solide ne figurent dans cette for- 

 mule que par la vitesse co du son et la dilatation maxima A. Cette 

 formule remplace la suivante : 



'ov/i 





Rq étant l'effort maximum, te le poids spécifique du solide ou 



De même, on trouve pour la vitesse maxima que peut acquérir 

 un volant sans que la force centrifuge compromette sa solidité : 



A étant la limite d'élasticité de la matière du volant, m la vitesse 

 du son dans cette matière. 



AcriONS MUTUELLES DES CORPS VIBRANTS DANS LES MILIEUX FLUIDES, 



par MM. Berson et Juppont. [Comptes rendus, L GXVlï, p. 72^; 



1893.) 



MM. Bjerkness et Stroli ont expérimenté dans le but de vérifier 

 les actions mutuelles apparentes de deux corps vibrants dans un 



