634 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



La force F peut donc être considérée comme la résultante de 

 trois autres : 



1° Une force F =/p identique à celle qui résulte de la loi de 

 Coulomb : elle a même direction que l'intensité/ du champ et est 

 égale au produit de/ par la densité électrique p ; 



2° Une force F^; = — ^ l~ ( ^ ) existant seulement dans les 

 milieux non homogènes, qui pousse le corps dans le sens où 

 — décroît le plus rapidement ; elle est proportionnelle à la variation 

 relative de 77' 17-7-' et à la grandeur de la tension /-f; sa direction 

 est indépendante de l'orientation du champ; 



3° Une force F^ = — /^sin^, perpendiculaire à la direction du 



champ /et à celle de la densité [à de la masse vectorielle électrique, 

 proportionnelle à l'aire du parallélogramme construit sur/ et (x : 

 cette force n'existe que dans l'état variable du champ, puisque dans 

 l'état d'équilibre |t;t= o. 



On trouvera de même dans le cas du champ magnétique : 

 1° Une force F =/p conforme à la loi de Coulomb; 



P d 1 



2° Une force Ft. = — ■k-tt-tip dans un milieu non homogène; 



•^ SttK an K " 



3° Une force F^ = r^f(xsm9, existant seulement dans les par- 

 ties du champ oii il n'y a pas de potentiel magnétique; cette der- 

 nière représente la force exercée par un champ magnétique sur un 

 courant : il suffit de prendre |^t = ^, ainsi qu'il résulte des expé- 

 riences de Biot et Savart. 



Si on tient compte des relations indiquées par Maxwell entre 

 l'intensité/ (X , Y , ZJ et l'intensité/^ (X^, Y ^, Z^J d'un champ 

 magnétique variable, les équations données ci-dessus se simplifient. 

 Ces relations de Maxwell sont les suivantes : 





et celles qui s'en déduisent par permutation circulaire. K et K' sont 



