650 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



Entre 20 degrés et 178 degrés, la variation du coefficient d'ai- 

 mantation du bismuth est parfaitement linéaire. Elle peut être 

 représentée par la formule 



10% = — 1,35 [1 — 0,001 15 (t— 20)]. 



Ces résultats sont à rapprocher de ceux obtenus pour les corps 

 magnétiques où le coefficient d'aimantation diminue quand la tem- 

 pérature augmente , et pour lesquels la courbe représentative a une 

 allure hyperbolique , le coefficient de variation étant d'autant plus 

 faible que la température est plus élevée. 



Ondes électriques dans les fils; la dépression de l^onde qui se 

 PROPAGE DANS DES CONDUCTEURS , par M. BiRKELAND. {Comptes rendus, 

 t. GXVI, p. 98; 1893.) 



L'auteur donne le résumé d'un mémoire paru aux Annales de 

 Wiedemann. Il explore le fil de l'appareil de Hertz , sur lequel se 

 propagent les ondes, avec un micromètre à étincelles. L'une des 

 boules est en communication avec le fil; l'autre boule est en com- 

 munication avec le sol par l'intermédiaire d'un téléphone. Chaque 

 division du tambour gradué fait avancer la vis de 2^*5. Si les étin- 

 celles ne jaillissent pas, le téléphone reste muet; si elles jaillissent, 

 on entend un grésillement, qui redouble et change de caractère 

 lorsque les deux boules du micromètre sont en contact. Si Ton 

 porte en abscisses les longueurs du fil, en ordonnées les distances 

 explosives en chaque endroit qui sont proportionnelles aux poten- 

 tiels, la courbe présente des maxima sensiblement équidistants. 

 La courbe ne présente pas de minima nets; ils sont remplacés 

 par des parties rectilignes parallèles à l'axe des x. Ce résultat 

 s'explique sans peine , si l'on réfléchit que le procédé d'observation 

 donne le maximum du potentiel au point considéré. Ce potentiel 

 varie d'après une loi assez complexe. L'onde directe atteint le point 

 au temps t et l'onde réfléchie n'atteint ce même point qu'à l'instant 

 t-\-h. Le maximum du potentiel peut être atteint soit dans cet in- 

 tervalle t à t-{-h^ ce qui correspond à la partie rectiligne de la 

 courbe, soit après l'instant t-\-h^ ce qui correspond à la partie si- 

 nueuse. 



